Сферическая ударная волна

Cтраница 3

При сильной детонации ( рис. 303) возникают два очага видимого свечения, от которых пламена распространяются в различных направлениях со скоростями 120 - 700 м / сек, и сферическая ударная волна со скоростью распространения в продуктах сгорания 1250 м / сек. [31]

Закон движения фронта сферической ударной волны будет отличаться от закона движения фронта плоской ударной волны тем, что скорость фронта будет быстрее убывать с расстоянием; поэтому для равных промежутков времени длина сферической ударной волны будет меньше длины плоской ударной волны. [32]

Таким образом, хотя к настоящему времени и нет единого мнения относительно процесса разрушения кавитационных пузырьков и природы возникающих при этом механических усилий, имеется достаточно оснований предположить, что основной причиной кавитационной эрозии является сферическая ударная волна, образующаяся при разрушении пузырька и оказывающая механическое воздействие на поверхность, ограждающую поток. [33]

Ослабление ударной волны во фронте сферической детонацией. ной волны от радиуса.| Зависимость времени до момента возникновения детонация от отношения NZ / O2 в смеси. [34]

На основании проведенных экспериментов [7] было установлено, что минимальный критический диаметр ударной волны ( диаметр трубки) изменяется от 2 5 мм для газообразной ацетилено-кислородной смеси до 32 мм для газообразной метано-кис-лородной смеси и от - 94 мм для газообразной ацетилено-воздушной смеси до 1300 мм ( сферическая ударная волна) для метано-воздушной смеси. [35]

Рассмотрим движение сферической ударной волны в грунте, который характеризуется следующими свойствами. В начальном состоянии плотность среды ро, при этой плотности она оказывает пренебрежимо малое сопротивление сжатию. Такого рода пластичностью может обладать, например, песок. В несжимаемом теле условие Прандтля аналогично кулоновскому закону трения (14.1), для сферической симметрии это следует из того, что в идеально пластичном, несжимаемом теле поверхность скольжения одинаково наклонена к каждому из трех главных напряжений. [36]

Из этого решения следует, что поверхность шара радиуса а является частью поверхности линии тока ЧГ 0, и, следовательно, поток обтекает этот шар. Формула (9.27) позволяет определить радиус сферической ударной волны при заданном радиусе обтекаемого шара. [37]

Следует еще отметить то, что таблица 6 относится к распространению плоской ударной волны, для которой все характерные величины сохраняются постоянными независимо от расстояния от источника образования возмущения. На самом деле приходится иметь дело со сферическими ударными волнами, процесс распространения которых существенно нестационарен и даже Е; простейших случаях требует для своего изучения применения сложного математического анализа. [38]

При переходе из узкой трубы в широкую детонационный режим сохраняется в пределах определенного минимального диаметра узкой трубы, зависящего от свойств горючей среды. Сферическая детонация сильно взрывчатых систем может быть вызвана не только плоской детонационной волной, но и сферической ударной волной, созданной внутри взрывчатой среды. Источником такой волны может быть не только заряд конденсированного взрывчатого вещества, но и достаточно сильная электрическая искра, образующаяся при разряде конденсатора. [39]

Схема опыта с инициированием сфериче, ской детонации плоской детонационной волной втрубе. 1 - труба. 2 - бомба. з - ось, по которой производится фоторегистрация ( по Зельдовичу Когарко, Симонову. [40]

Еще более сомнительной представляется возможность объяснения относительно небольшим турбулентным ускорением пламени ( независимо от причин, его вызывающих) резкого перехода к сферической детонации, как это всегда наблюдается. Отсутствие преде-тонационного ускорения сферического пламени, подобного ускорению в трубах, указывает на невозможность в условиях сферических пламен процесса аккумуляции волн сжатия в сферическую ударную волну. Наконец, предполагаемую связь возникновения сферической детонации с ускорением фронта пламени несовместима с тем фактом что, судя по всем фо-торегистрациям, сферическая детонация после искрового зажигания всегда рождается в сгоревшем газе, после того как пламя завершения охватило весь объем смеси в процессе распространения первичного пламени. [41]

Переход плоской детонационной волны в сферическую в опытах. [42]

Все фоторегистрации сферической детонации, полученные при достаточно большой скорости развертки, в том числе и приведенные на рис. 280 - 282, делают несомненным, что сферическая детонационная волна, во всяком случае, не возникает впереди предетонационного пламени, как при детонации в трубах, а в центральной зоне сгоревшего заряда. Это заставляет предполагать, что тот же процесс вторичного освобождения невыделившейся энергии, который приводит к турбулизации сферических пламен, при достаточно высокой его интенсивности - большем запасе энергии и большей скорости повышения давления, может привести и к рождению сферической ударной волны. [43]

Важной характеристикой является время жизни возникшей полости. Как будет видно в дальнейшем, для газовой кавитации, если размер пузырька мал настолько, что его собственная резонансная частота несколько выше частоты звука, время жизни его в звуковом поле меньше периода звука ( или при больших амплитудах звука, возможно, составляет несколько периодов); пузырек быстро захлопывается, при этом возникают большие давления и высокие температуры - образуется сферическая ударная волна. [44]

Волнообразование при воздушном взрыве. [45]

Страницы: 1 2 3 4