Акустическая волна

Cтраница 1

Акустическая волна оказывает звуковое давление на препятствие, пропорциональное квадрату силы звука. Силу звука, соответствующую порогу слышимости, называют нулевым уровнем силы звука. [1]

Акустическая волна, возбуждаемая сопловым элементом, уходит без отражения в эластичную трубку, где и поглощается. [2]

Сначала акустическая волна устремляется по восходящей линии. Затем, под влиянием температуры, которая на высоте 300 км достигает более 1000, ее путь искривляется. [3]

Если акустическая волна, распространяющаяся в некоторой среде /, достигает границы раздела этой среды с другой средой 2, то возникают отраженная и преломленная волны. Отраженной называется волна, распространяющаяся от границы раздела в той же среде /, что и первичная ( падающая) волна. [4]

Пусть акустическая волна падает на фронт ударной волны со стороны сжатого газа. При этом фронт ударной волны исказится, появится отраженная акустическая волна и возникнет дополнительное возмущение - энтропийное. В газе перед ударной волной никакого возмущения возникнуть не может, так как ударная волна распространяется по газу со сверхзвуковой скоростью. [5]

Взаимодействие акустических волн, бегущих в среде в различных направлениях, в частности в твердом теле ограниченных размеров, приводит к возникновению стоячих волн на некоторых из множества частот, на которых возможно возбуждение колебаний. Их возникновение может проявляться двояко. [6]

Распространение акустических волн ( или поверхностей слабого разрыва) характеризуется постоянством скорости звука во всех точках среды, малостью изменения плотности по сравнению с плотностью невозмущенной среды ро, а также малостью скоростей частиц V по сравнению со скоростью звука CQ. Давление р, действующее на преграду, можно представить в виде РР1 Р2 РЗ, где / 1 - давление в падающей волне; р2 - давление в волне, отраженной от жесткой и неподвижной преграды; р - давление излученных волн, связанное с деформированием преграды и движением ее как твердого тела. [7]

Распространение акустических волн через периодические доменные структуры в электро - и магнитоупорядоченных веществах отличается от распространения оптических волн по ряду характеристик. Во-первых, акустические волны непосредственно взаимодействуют с доменными структурами, поскольку пьезоэлектрические и магнитоупругие коэффициенты доменов с антипараллельной ориентацией будут отличаться знаками. Во-вторых, если для распространения оптических волн, как правило, выполняется условие АОПт D, то для акустических волн, наоборот, в большинстве случаев справедливо условие Аак D. Вследствие первого обстоятельства очевидно, что наиболее интересные аспекты распространения могут возникать в первую очередь в пьезоэлектриках или магнетиках. [8]

Длина акустической волны составляла 7 2 мкм и была кратна периоду голографической решетки, равному 3 6 мкм. Коэффициент брэгговского отражения ультразвуковых импульсов с длительностью 0 4мкс составил 2 7 - 10 - 4 для одного периода решетки и, как предполагалось, может приближаться к единице для решетки, состоящей из нескольких тысяч периодических элементов. [9]

Характер деформаций, соответствующий. [10]

Тип акустических волн в той или иной упругой среде зависит от упругих свойств среды. Газы и жидкости обладают лишь упругостью объема и не обладают упругостью формы, поэтому в газообразных и жидких средах могут распространяться только продольные волны. В твердых телах могут распространяться продольные и поперечные волны, так как твердое тело обладает упругостью объема и формы. [11]

Для плоских акустических волн, которые падают на границу раздела двух сред под углом QJ, имеют место те же законы отражения и преломления, что и в геометрической оптике. [12]

Излучение основной волны AQO в нате правлениях 0 0 и 0 - - 1. [13]

Теория несимметричных акустических волн в круглой трубе с открытым концом может быть развита аналогичным образом. Внутри круглой трубы радиуса а могут существовать несимметричные волны, характеризуемые двумя индексами. [14]

Для плоских акустических волн, которые падают на границу раздела двух сред под углом QJ, имеют место те же законы отражения и преломления, что и в геометрической оптике. [15]

Страницы: 1 2 3 4