Акустическая волна

Cтраница 2

В акустических волнах, являющихся решением линеаризованных уравнений механики сплошной среды, начальные профили U ( x, 0), с ( х, 0) распространяются вдоль характеристик без искажений. [17]

В нем акустическая волна падала нормально на одну из плоскопараллельных обкладок конденсатора с воздушным диэлектриком, а результирующее отклонение затем определялось через известные величины, например расстояние между обкладками и заряд. Однако емкость такого микрофона становится чрезвычайно малой при попытке проведения измерений с высоким пространственным разрешением, а неопределенности соответственно возрастают. [18]

На регистрацию акустических волн влияют различные условия, существующие в пласте. Изменения амплитуд акустических волн отображаются изменениями цвета диаграммы от белого до черного. Положительным амплитудам соответствуют на диаграмме более темные области, а отрицательным - более светлые. [19]

Распространение лучей в головке рельса при контроле зеркальным методом. [20]

Основной поток акустических волн, подчиняясь закону зеркального отражения, к излучателю-приемнику не возвращается. Только незначительная часть упругих колебаний, диффузно рассеиваясь на краях трещины, может вернуться к ПЭП. [21]

Механизм распространения акустических волн в горных породах описывается уравнениями динамической теории упругости для скалярного и векторного потенциалов. При этом основными акустическими характеристиками горных пород являются скорости распространения продольных vp и поперечных vs волн, их коэффициенты затухания ар и aS) а также преобладающие частоты в спектре регистрируемых импульсов. Чтобы получить кривую изменения указанных параметров по разрезу, производится измерение разности времени At коррелируемых вступлений р - и s - волн на двух регистрирующих каналах. Отношение интервального времени At к базе измерения А / является величиной, обратной скорости распространения волны, и обычно используется при дальнейших расчетах коллекторских свойств пластов. [22]

При рассмотрении акустических волн ( упругое тело или идеальная сжимаемая жидкость) вектор плотности потока мощности можно ввести по определению мощности как произведение силы на скорость в точке ее приложения. [23]

Поглощение энергии акустической волны приводит к ее необратимому преобразованию в тепло. Это происходит, есл4и периодические изменения плотности среды не совпадают по фазе с колебаниями звукового давления. Применительно к однородным средам ( например, в растворах макромолекул) известно, что механизмы, ответственные за подобное преобразование энергии, являются релаксационными. Следует отметить, что даже в случае самых простых сред нет полного понимания действия этих механизмов, хотя установлено, что они возникают в результате временного запаздывания в нарушении физического или химического равновесия под действием периодических изменений параметров волны. Можно считать, что в произвольный момент времени полная энергия волны распределена по различным формам энергии, к которым относятся энергия поступательного движения, колебательная энергия и энергия структурной перестройки молекул, колебательные и структурные состояния кристаллической решетки. С течением времени происходит перераспределение энергии, причем оно происходит с конечной скоростью, определяемой процессами обмена, присущими данной среде. Процессы обмена энергией сами по себе представляют определенные механизмы поглощения, тип и число которых могут существенно меняться при переходе от одной жидкости к другой. [24]

Метод отражения акустических волн решает те же геологические задачи, что и метод межскважинного акустического просвечивания. [25]

Периодическая доменная структура ( а и соответствующие ей источники ультразвуковых колебаний ( б. [26]

Эффективная генерация акустических волн в пьезоэлектрическом или магнитоупругом кристалле возможна, если электромагнитное поле меняется на размере порядка длины акустической волны. [27]

Если скорости акустических волн в материале слоя оказываются большими, чем в подложке, скорость основной моды изменяется от значения VR на нулевой частоте до некоторого значения V t, при котором происходит частотная отсечка. Поэтому в этом случае дисперсия невелика. [28]

При распространении акустической волны от источника с увеличением расстояния, на которое она распространяется, происходит ее ослабление. [29]

При наличии акустических волн мгновенное давление р ( 1) в какой-либо точке атмосферы равно сумме атмосферного давления и мгновенного изменения р называемого акустическим или звуковым давлением. [30]

Страницы: 1 2 3 4