Cтраница 1
Плоская бегущая волна представлена уравнением у - 0 05 sin ( 1980 t - 6л), где у - смещение частицы, см; t - время, с; х - расстояние, м, по оси, вдоль которой распространяется волна. Определить разность фаз между колеблющимися точками, находящимися на расстоянии Ддс 35 см друг от друга. [1]
Плоская бегущая волна распространяется вдоль прямой со скоростью 20 м / с. Две точки, находящиеся на этой прямой на расстояниях 12 и 15м от источника волн, колеблются с разностью фаз 0 75 к. Определить, в какой момент времени после начала распространения волн дальняя от источника волн точка будет иметь смещение 7 1 см. Каково смещение ближней к источнику волн точки в этот момент. [2]
Каждой плоской бегущей волне тина а с квазиволновым вектором k, согласно кваптовомеханич. Ilk и энергией Йсо ( k, а), к-рые и наз. Фонопный газ описывается теми же математич. [3]
Это уравнение описывает плоскую бегущую волну в нелинейной среде без диссипации и дисперсии. [4]
Применим уравнение (6.52) для частного случая плоской бегущей волны с неравномерным распределением амплитуды по фронту волны. [5]
Таким образом, в отличие от случая плоской бегущей волны, вибрационная сила зависит от координаты г. Это связано с тем, что амплитуды колебаний давления и скоростей среды в сферической бегущей волне уменьшаются по мере удаления от источника. Для частиц менее плотных, чем жидкость, знак вибрационной силы постоянен: она для любых г положительна. Следовательно, покоящиеся в начальный момент частицы после начала колебательного процесса дрейфуют в направлении от источника звука. [6]
Общее решение этого уравнения получается суммированием функций для плоских бегущих волн в прямом и обратном направлениях. С учетом общей теории отражения и преломления волн и граничных условий, определяющих амплитуды и фазы отраженных волн, для спроектированного эмиттера капель на рис. 2.19 показано распространение исходного импульса давления. [7]
Поле давления для жидких и газообразных сред в плоской бегущей волне определяется простым соотношением ( см. гл. [8]
Как видно из выписанных формул, обычные соотношения линейной акустики для плоской бегущей волны применимы в тех случаях, когда можно пренебречь членами второго порядка малости. [9]
Ьр j QO, ( v, широко известное в акустике для плоской бегущей волны. [10]
Таким образом, вычисляя вещественную часть волны (1.1), получаем вещественное выражение для плоской бегущей волны. [11]
Из задач четвертой группы выделим задачи, для решения которых требуется или написать уравнение плоской бегущей волны и, используя его, найти искомое величины, или по данным условия написать уравнение такой волны. [12]
Следует подчеркнуть, что вибрационная сила F FF0, действующая на одну частицу в плоской бегущей волне, существенно отличается от так называемой силы радиационного давления F ( rP), реализующейся в бегущей волне в идеальной жидкости. [13]
Следует подчеркнуть, что вибрационная сила F FFa, действующая на одну частицу в плоской бегущей волне, существенно отличается от так называемой силы радиационного давления jf ( rp), реализующейся в бегущей волне в идеальной жидкости. [14]
V основной области периодичности, в котором электромагнитные поля и колебательная координата были разложены по плоским бегущим волнам. При выводе предполагалось, что в этом объеме волновые амплитуды постоянны. Однако для вещества с реальными свойствами ( затухание поля-ритонной волны) и для обычных экспериментальных условий ( например, параметрическое усиление стоксовой волны) полного постоянства волновых амплитуд предполагать нельзя, поэтому линейные размеры основной области следует выбрать так, чтобы они были малыми по сравнению с обратным коэффициентом поглощения, или коэффициентом усиления. [15]