Cтраница 2
Эмблтон [32] рассмотрел взаимодействие двух сфер, когда линия, соединяющая их центры, параллельна направлению распространения плоской бегущей волны. В этом случае сила пропорциональна произведению объемов сфер и увеличивается при уменьшении расстояния между ними. [16]
Во многих обзорах и учебниках как по общей, так и по медицинской акустике обсуждается распространение волн лишь в виде простого гармонического движения в плоской бегущей волне. Это, конечно, частный случай более общего трехмерного решения уже обсуждавшегося волнового уравнения, который имеет слабое отношение к медицинской акустике. Дело в том, что взаимодействие одномерных фронтов плоских волн с бесконечными плоскими границами раздела, конечно же, является плохой моделью распространения ультразвуковых импульсов в теле человека. Однако простота такой модели делает ее удобной для описания связи между акустической волной и средой, в которой она распространяется. Будет показано, что на практике одномерная модель также иногда допустима - при конструировании акустических систем. [17]
Чем больше волновое сопротивление среды, тем меньшее количество звуковой энергии теряется при распространении в ней звуковых волн. В плоской бегущей волне волновое сопротивление не зависит от амплитуды колебаний. [18]
Сначала рассмотрим случай плоской бегущей волны, распространяющейся в неограниченном пространстве в горизонтальном направлении. Внешними силами и внутренней диссипацией в жидкости пренебрегаем. Таким образом, данное модельное рассмотрение справедливо лишь на небольших расстояниях от источника, когда затуханием волны можно пренебречь. [19]
Вместо этого иногда удобно применять разложение поля по плоским бегущим волнам. [20]
В этом выражении второе слагаемое соответствует бегущей прямой волне с амплитудой ртях - Ртах, зависящей от амплит ды отраженной волны, а первый член - стоячей волне с амплитудой 2pmdX, равной удвоенной амплитуде отраженной волны. Если отраженная волна отсутствует ( ртах 0), то выражение (VII.21) переходит в уравнение плоской бегущей волны, распространяющейся в положительном направлении оси х: р pma cos ( оо. [21]
Энергия связанных частиц ке может принимать любые значения, так как она квантована. Разрешенные значения энергии называются энергетическими уровнями или состояниями. Через вещество в направлении г распространяется плоская бегущая волна внешнего электромагнитного полл с частотой, равной частоте квантового перехода / 21 ( II7 2 - W / l, где / I 6 625 10 - 31 Дж с - - постоянная Планка. W2 возможны переходы частиц. Если частица переходит из второго сосюккпя з первое, то энергия выделяется веществом, а при переходе из первого во второе состояние энергия поглощается. Выделен из п поглощение энергии может происходить в различных формах, например в виде излучения. [22]
Пока для систем не существует теории, столь же развитой, как для скалярных уравнений. Имеются отдельные результаты, касающиеся частных случаев системы ( 24), возникающих в различных моделях естествознания. Среди результатов, носящих общий характер, следует выделить исследования по бифуркациям волн. С помощью теории бифуркаций удается описать довольно большое число различных видов волн, рождающихся при потере устойчивости постоянных стационарных решений или плоских бегущих волн, а также, что очень важно, изучить устойчивость появившихся волн. [23]