Cтраница 1
Схемы встречного ( а и попутного ( б четырехпучкового смешения. [1] |
Волновые векторы взаимодействующих волн при встречной схеме попарно коллинеарны и лежат в одной плоскости, а при попутной схеме - иа образующей прямого кругового конуса. Обе схемы являются четырех-пучковыми и могут быть реализованы при любом угле схождения опорных и сигнальных волн в отличие от обычной в нелинейной оптике ситуации существенно отличных частот взаимодействующих волн, когда угол меду волнами фиксирован. [2]
Две из трех взаимодействующих волн во всей нелинейной среде велики по сравнению с третьей волной. Тогда две сильные волны описываются законами линейной оптики. Этот случай рассмотрен в предыдущем параграфе. [3]
Одна из трех взаимодействующих волн является сильной и рассчитывается по законам линейной оптики. [4]
Система ур-ний для взаимодействующих волн имеет универсальный вид. При ее выводе предполагается, что плазма в линейном приближении рассматривается как ансамбль бесконечного числа собственных волн-мод. Нелинейность плазмы приводит к появлению связи между модами, причем вначале учитываются главные слагаемые - резонансные и нелинейности низшего порядка. Примером 3-волнового взаимодействия является связь ленгмюроаских воли и неизотермнч. [5]
Схемы встречного ( а и попутного ( б четырехпучкового смешения. [6] |
В общем случае частоты взаимодействующих волн и их волновые векторы могут различаться достаточно сильно. [7]
Линейные диссипации на всех взаимодействующих волнах одинаковы: fi YS Тз Т - Укороченные уравнения (1.96) в этом случае сводятся к уравнениям, без линейной диссипации ( у 0) следующим образом. [8]
Рыночное движение состоит из постоянно взаимодействующих волн, формирующих более крупные волны с более сильными реакциями. Тщательный анализ волновых графиков рынка позволяет получить общее представление относительно текущих экономических условий. Являетесь ли вы бизнесменом, инвестором или спекулянтом - понимание этих условий может непосредственно влиять на ваше финансовое положение и уровень жизни, позволяя извлекать прибыль из обстоятельств, неожиданных для большинства людей. [9]
Зависимость энергетического коэффициента преобразования во вторую гармонику от приведенной длины. z / Lnp при различной фазовой модуляции. ат2. 0 ( 1, 5 ( 2, 10 ( 3 [ 81. [10] |
За счет фазовых соотношений между взаимодействующими волнами имеет место осциллирующая зависимость эффективности преобразования от длины взаимодействия. [11]
При увеличении интенсивности одной или обеих взаимодействующих волн Римана характеристики 1 const и г const, идущие из точек Л и В в направлении линии вакуума, заканчиваются в точках этой линии; отрезок линии вакуума образует тогда часть границы области взаимодействия. Таким образом, область определенности решения в рассматриваемой задаче Гурса становится бесконечной. [12]
В силу симметрии задачи распределение полей всех трех взаимодействующих волн не зависит от координаты Y. Поэтому в данном пункте эта координата не фигурирует. [13]
Если прп этом дополнительно выполнить условие синхронизма для четырех взаимодействующих волн fcu. А и3 - Р ю1 feajiTO эти волны будут взаимосвязаны, энергия может перекачиваться из мощных волн с частотами MI, ( 02 в волны с частотами ( ог, шм. Поэтому регистрация этих волн пе вызывает никаких проблем. [14]
В этом приближении вероятность рассеяния не зависит от поляризации взаимодействующих волн. [15]