Флуктуация - дипольный момент
Cтраница 1
Флуктуации дипольного момента в атоме, молекуле или частичке конденсированной фазы ( в основном или статистически равновесном состоянии) связаны соотношением (2.10) с их ди-поль-дипольной поляризуемостью. Аналогичным образом флуктуации мультипольных моментов характеризуются соответствующими мультипольными поляризуемостями, которые будут кратко рассмотрены в данном параграфе. [1]
Поскольку спонтанные флуктуации дипольных моментов не коррелированы с флуктуациями вакуумного электромагнитного поля, два отмеченных механизма взаимодействия можно учесть по отдельности. При этом следует иметь в виду, что приведенной физической интерпретации для двух частей, составляющих полную энергию взаимодействия, соответствует однозначное в операторном смысле разделение выражения для энергии. Выше уже упоминалось, что выражение (2.7) для энергии ван-дер-ва-альсова взаимодействия систем 1 и 2 фактически не зависит от того, симметризована фигурирующая там корреляционная функция или нет. Так же обстоит дело и при учете запаздывания. В общем случае это относится, однако, только к полному выражению для энергии взаимодействия. При разделении же этого выражения на две части нужно учесть, что произведение двух некоммутирующих эрмитовых операторов, вообще говоря, не является эрмитовым оператором. Симметризованное же произведение двух эрмитовых операторов есть снова эрмитов оператор. Поэтому среднее значение несимметризованного произведения эрмитовых операторов в общем случае является комплексной величиной, в то время как среднее от симметризованного произведения эрмитовых операторов всегда вещественно. При разделении выражения (2.7) на две части ( одна из которых отвечает вкладу от спонтанных флуктуации дипольных моментов, а другая - вкладу от флуктуации вакуумного электромагнитного поля) эти части по отдельности оказываются вещественными только при использовании симметризованных корреляционных функций при записи каждой части. [2]
Аналогично данному здесь описанию флуктуации дипольных моментов в системе малых частичек можно провести рассмотрение флуктуации высших мультипольных моментов. [3]
Первое слагаемое здесь описывает вклад от спонтанных флуктуации дипольного момента второй системы. Второе же слагаемое описывает часть дипольного момента второй системы, индуцированную полем, созданным спонтанным дипольным моментом первой системы. [4]
Корреляционная функция определяется как среднее значение произведения флуктуации дипольного момента в двух узлах решетки. [5]
Возможно, что интенсивность полосы адсорбированного водорода зависит от флуктуации дипольного момента, индуцируемого поверхностью. [6]
Заметно изменяются также времена ТА для мелкомасштабных движений: флуктуации дипольного момента цепиМ, переориентации выделенного звена. В наименьшей степени меняются крупномасштабные времена для размеров и ориентации цепи как целого: ту, ; слегка возрастают с ростом ( - Ц), а т / Гслегка убывают. Причина слабого изменения крупномасштабных времен состоит в следующем. [8]
Возможно, что интенсивность полосы адсорбированного водорода зависит от флуктуации дипольного момента, индуцируемого поверхностью. [9]
Другая часть взаимодействия, как и при пренебрежении запаздыванием, обусловлена спонтанными флуктуациями дипольных моментов систем. [10]
В системах, находящихся в основном состоянии, электромагнитные флуктуации ( и, в частности, флуктуации дипольных моментов у атомов или частичек) являются квантовыми, поэтому и ван-дер-ваальсово взаимодействие между данными системами имеет чисто квантовую природу. Квантовая природа сил Ван-дер - Ваальса при Г 0 становится в особенности наглядной благодаря следующему наблюдению. Заметим, следуя Лондону [612, 613], что энергия диполь-дипольного ван-дер-ваальсова взаимодействия между атомами при пренебрежении запаздыванием и затуханием представляет собой изменение ( за счет диполь-дипольного взаимодействия) энергии нулевых колебаний электрического поля, создаваемого нулевыми колебаниями дипольных моментов атомов. [11]
Из формулы (4.105) и соотношений типа (4.92), (4.94) следует, что в сферически симметричных телах равновесные флуктуации дипольного момента не коррелированы с флуктуациями квадрупольного и октупольного моментов. [12]
При этом для нахождения величины U ( I) ( R) следует учесть формулу (2.10) для спектральной плотности симметризованной корреляционной функции спонтанных флуктуации дипольного момента, а также аналогичное выражение для спонтанных флуктуации магнитного дипольного момента. [13]
Не зависящие от времени корреляции флуктуации. В теории Эйнштейна учитываются среднеквадратичные флуктуации дипольного момента элемента объема, малого по сравнению с длиной световой волны, но все же содержащего большое число частиц. [14]
Отметим, что в противоположном предельном случае ( ы0К / с) - 0 выражение (3.170) обращается в нуль, поскольку величина в фигурных скобках оказывается вещественной. Это обстоятельство связано с полным пренебрежением в изложенном выводе вкладом во взаимодействие от спонтанных флуктуации дипольных моментов. [15]
Страницы: 1 2