Cтраница 1
Электромагнитные флуктуации в веществе и молекулярные ( ван-дер-ваальсовые) силы между телами. [1]
Электромагнитные флуктуации в веществе и молекулярные ( ван-дер-ваальсовы) силы между телами. [2]
Электромагнитные флуктуации в веществе и молекулярные ( ван-дер-ваальсовы) силы между телами / / УФН. [3]
Рассмотрим электромагнитные флуктуации в системе, характеризуемой различающимися масштабами. [4]
Наиболее существенные черты электромагнитных флуктуации в неоднородных диссипативных системах проявляются уже при рассмотрении флуктуации в простейшем электрическом RCL-кон-туре, изображенном на рис. 5.9. При наличии статистического равновесия для такого контура нетрудно найти часть свободной энергии, обусловленную электромагнитными флуктуациями и связанную с макроскопическими неоднородностями в нем. [5]
В автоколебательных системах ( автогенераторах) собственные электромагнитные флуктуации определяют минимальную ( предельную) ширину спектральной линии. В установлении этого принципиального обстоятельства решающую роль сыграли выполненная в 1933 г. фундаментальная работа Понтрягина, Андронова и Витта [10], где впервые была решена задача о поведении динамической системы под воздействием случайных толчков, и последовавшие за ней работы Берштейна [11], в которых теоретически и эксперимента тьно были исследованы флуктуации колебаний лампового генератора. [6]
Уравнения (5.97) отвечают ланжевеновской форме описания электромагнитных флуктуации в конденсированной среде и имеют смысл уравнений Ланжевена. [7]
Формулы (3.104), (3.105) описывают вклад от классических тепловых электромагнитных флуктуации в ван-дер-ваальсову часть свободной энергии рассматриваемой системы. В то же время статические значения поляризуемостей частичек в (3.104), (3.105) могут определяться ( и в большинстве представляющих здесь интерес случаев определяются) процессами квантового характера. Таким образом, выражения для поляризуемостей, естественно, могут содержать постоянную Планка. [8]
В системах, находящихся в основном состоянии, электромагнитные флуктуации ( и, в частности, флуктуации дипольных моментов у атомов или частичек) являются квантовыми, поэтому и ван-дер-ваальсово взаимодействие между данными системами имеет чисто квантовую природу. Квантовая природа сил Ван-дер - Ваальса при Г 0 становится в особенности наглядной благодаря следующему наблюдению. Заметим, следуя Лондону [612, 613], что энергия диполь-дипольного ван-дер-ваальсова взаимодействия между атомами при пренебрежении запаздыванием и затуханием представляет собой изменение ( за счет диполь-дипольного взаимодействия) энергии нулевых колебаний электрического поля, создаваемого нулевыми колебаниями дипольных моментов атомов. [9]
В данном выражении учитываются запаздывание, тепловой характер электромагнитных флуктуации и различные мульти-польные вклады. [10]
Наконец, в этой книге излагаются также теория электромагнитных флуктуации в материальных средах и теория гидродинамических флуктуации. Первая их них входила ранее в VIII том. Ее перенесение в настоящий том вызвано необходимостью применения гриновских функций, что позволяет придать всей теории более простой и удобный для применения вид. [11]
Выражение (6.54) целиком обусловлено классическими ( тепловыми) электромагнитными флуктуациями. Если зависимость диэлектрических проницаемостей от температуры несущественна, то свободная энергия (6.54) имеет чисто энтропийное происхождение, а соответствующая энергия равна нулю. [12]
Необходимость учета вклада от вакуумного электромагнитного поля в теории электромагнитных флуктуации в случае, когда существенно запаздывание, как было показано в § 3.1, имеет простое физическое объяснение. Дело сводится к тому, что наличие спонтанных квантовых флуктуации плотностей токов и зарядов в теле, находящемся в основном состоянии, неизбежно приводит ( если не учитывать влияния вакуумного поля) к излучению электромагнитных волн и, следовательно, к потерям энергии на излучение. Вакуумное электромагнитное поле ( рассматриваемое как часть замкнутой системы, включающей в себя также и тело) совершает работу над телом, компенсируя его потери энергии на излучение, и тем самым обеспечивает устойчивость основного состояния тела. В целом, если основываться на рассмотрении свободных фотонов, можно сказать, что в системе имеется динамическое равновесие. [13]
Процессы, относящиеся ко второй группе, связаны с тепловыми электромагнитными флуктуациями. Выше предполагалось, что электромагнитные флуктуации, ответственные за ван-дер-ва-альсово взаимодействие, имеют чисто квантовый характер. В общем же случае электромагнитные флуктуации и обусловленное ими взаимодействие могут иметь как квантовую, так и классическую природу. [14]
Сформулированный здесь способ введения ланжевеновских ( спонтанно флуктуирующих) источников в теории электромагнитных флуктуации представляет ( совместно с результатами § 4.3) теоретическое обоснование для использованного в предыдущих главах метода нахождения ван-дер-ваальсовых сил между телами на далеких ( по сравнению с размерами тел) расстояниях. [15]