Уходящая волна

Cтраница 3

Этот прием не содержит логической ошибки. Он означает, что рассматриваются одновременно два параметра: радиус бесконечно удаленного цилиндра, на котором полное поле должно быть уходящей волной, и бесконечно большое расстояние до токовой нити, создающей падающее поле. Обе эти величины велики по сравнению с а и длиной волны и, кроме того, первая велика по сравнению со второй. [31]

При сравнении данных рис. 99 и 101 обнаруживается некоторая общая закономерность - энергетический вес отдельных распространяющихся мод в обоих случаях существенно зависит от частоты. Однако говорить о частотных диапазонах, в которых та или иная мода имеет доминирующее значение вне зависимости от вида внешней нагрузки, по-видимому, нельзя. Связь между характером нагрузки и наиболее интенсивно возбуждаемой модой в общем случае является чрезвычайно сложной. В формировании амплитуды уходящих волн участвует вся совокупность неоднородных, экспоненциально убывающих от торца волн. [32]

Полная проницаемость возникает при квазисвязанных состояниях и над одним прямоугольным барьером, ср. с а. Резонансы отчетливей проявляются в случае широких барьеров.| Резонансы проницаемости над прямоугольными ямами разной ширины. Пики резо-нансов, как и на, расположены на месте уровней соответствующей прямоугольной ямы с бесконечными стенками. Резонансы прозрачности над ямой на не требуют накопления волн в области ямы. [33]

Оказалось, что формы потенциальных возмущений для мнимых и действительных сдвигов энергий связанных состояний имеют качественное сходство. Замечательно, что и здесь годится обобщение правила, сформулированного нами в разделе 1 [18, 23], только теперь его можно применить к мнимой части потенциального возмущения. Уравнения Шредингера с комплексными потенциалами эквивалентны ( неэрмитовым. Нормировка сдвинутых состояний не сохраняется, потоки для падающей и уходящих волн становятся различными. [34]

Из физических соображений следует, что при 2 0 решение р должно на бесконечности экспоненциально убывать, так как при конечном рассеянии энергии уходящие волны должны на бесконечности экспоненциально затухать. В среде, где рассеяния энергии нет, получается другой результат. В двумерном случае эти условия имеют вид: если ср представляет на бесконечности уходящую волну и если зависимость от времени дается множителем ехр ( - imt), то г1 / ( др / дг - Шр) - 0 при г - оо; если же зависимость от времени дается множителем ехр ( - - iut), то соответственно г / 2 ( dfjdr - j - ikf) - О при г - оо. [35]

Страницы: 1 2 3