Cтраница 1
Распространение термоупругих волн в теплопроводящем слое постоянной толщины, Прикл. [1]
Вопрос о распространении термоупругих волн, вызванных действием апериодических возмущений, является значительно более сложным по сравнению с теми задачами, которые были рассмотрены во второй главе, где предполагалось, что воздействия изменяются во времени по гармоническому закону. [2]
Сначала рассмотрим распространение термоупругих волн в бесконечной области. При отсутствии массовых сил и предположении однородности начальных условий функция равна нулю в каждой точке упругого пространства. [3]
Рассмотрим динамические параметры термоупругой волны, возбуждаемой в металле импульсным пучком заряженных частиц. Поскольку отличия формулировки данной задачи для ионного и электронного пучков состоит в изменении функции Q ( x t) соотношение (3.72), которая, в принципе, при определенных параметрах того и другого пучка, может быть одной, ограничимся вариантом протонного пучка. [4]
Наряду с развитием общей теории распространения термоупругих волн, гармонически изменяющихся со временем, осуществлены решения нескольких частных задач, доведенных до удобного для анализа вида. [5]
В работе [76] детально изучены свойства термоупругих волн Релея и установлено, что эти волны распространяются в виде квазиупругих волн ( Е - мод), подобных классической волне Релея, но подвергающихся демпфированию и дисперсии, и в виде квазитепловых волн ( Т - мод), в основном диффузионного характера. В случае постоянной температуры на поверхности полупространства существует одна Е - мода при низких частотах и две разные - при высоких, а в случае теплоизолированной поверхности - две разные Е - моды при низких частотах и одна - при высоких. [6]
В § 9.5 рассматривается одномерная задача о распространении плоских гармонических термоупругих волн расширения в неограниченной среде, а в § 9.6 - двумерная задача о распространении этих волн вдоль поверхности полупространства. [7]
Рассмотрим совместный эффект температурной и инерционной релаксации при процессе распространения термоупругих волн в пористых насыщенных средах. Поэтому волны поперечного сдвига при учете межфазового теплообмена распространяются по тем же законам ( см. § 7), как и в термически неактивных насыщенных пористых средах. [8]
В обсуждении простейшего типа волн сразу же выясняются существенные черты распространения термоупругих волн, их характер, скорость распространения, дисперсия и затухание. [9]
Выражения (2.111) и (2.113) дают общие решения одномерных уравнений по распространению плоских термоупругих волн. [10]
При этом материал после воздействия мощного пучка заряженных частиц, генерирующего в нем термоупругую волну, не претерпевает деструктивных изменений в своем объеме. Исключение составляет поверхность облучаемой мишени, которая при определенных энергетических и токовых параметрах пучка испытывает эрозию. Объяснить данный факт, установленные экспериментально, можно двумя причинами. [11]
Пусть в упругом полупространстве i 0 движется параллельно поверхности i 0 в направлении оси х % плоская гармоническая термоупругая волна. [12]
Таким образом, выражения (2.111), (2.113) и (2.114) дают общие решения одномерных задач по распространению термоупругих волн. [13]
По аналогии с терминологией, принятой в классической теории термоупругости, четыре в общем случае различных значения D, полученные из уравнения (4.53), можно назвать скоростями распространения квазиупругой термоупругой волны и квазитемпературной волны. [14]
При токах выше 2000 А, когда площадь расплавленных оснований дуги значительна, обычно наблюдается усиление процесса эрозии электродов из-за разбрызгивания капель металла под действием взрыва нагретых газовых включений в металле и под действием термоупругих волн. [15]