Термоупругая волна

Cтраница 2

Сравнивая формулы ( 17), ( 18) с ( 10), ( 11), мы видим, что корень &i ( s), как это и было принято в ( 19), определяет вид квазиупругой термоупругой волны, подобно тому как &i ( 0) м определяет чисто упругую волну. [16]

В последние десять лет на основе термодинамики необратимых процессов начали интенсивно развиваться исследования динамических задач термоупругости с учетом связанности полей деформации и температуры: Дересевич ( 1957), Чедвик и Снеддон ( 1958), Чедвик ( 1960), Новацкий ( 1966) разработали теорию плоских гармонических термоупругих волн, Новацкии ( 1959 - 1965) исследовал задачи о термоупругих сферических и цилиндрических волнах, Локкет ( 1958), Чедвик и Уиндл ( 1964) изучили распространение термоупругих волн Релея, Я. С. Подстригач ( 1960) и Новацкий ( 1962) развили общие представления о решении связанных задач термоупругости, Я - С. [17]

Конструкция датчика импульса механических напряжений. 1 - кольцо, 2 - акустическая мишень, 3 - корпус, 4 - крышка, 5 - дистанцирующая вставка, 6 - пьезокерамический преобразователь ЦТС-19, 7 - акустическая ловушка, 8 - соединительный разъем СР-50-73Ф. [19]

Если толщина мишени значительно ( на несколько порядков) превосходит размеры области термализации пучка в ней, то на тыльную поверхность выходит волна, распространяющаяся со скоростью, равной продольной скорости звука в холодном металле. Она является суперпозицией термоупругой волны и волны, образованной импульсом отдачи. Время движения последней, если она изначально была ударной, от облучаемой до тыльной поверхности должно быть меньше времени движения звуковой волны. [20]

В настоящем параграфе рассмотрено действие теплового импульса на термоупругое полупространство. Внезапный нагрев края полупространства вызывает плоскую термоупругую волну, распространяющуюся от этого края в глубину. Такая задача была рассмотрена в рамках теории температурных напряжений Даниловской1 и вызвала большой интерес. Этой теме был посвящен ряд работ. [21]

Уравнения ( 8), в которые входят tic, Т %, представляют собой поправки к несвязанной задаче. Волна давления вихревого тока UB и несвязанная термоупругая волна UT действуют как источники возмущения. [22]

При исследовании динамических задач термоупругости учет связанности полей деформации и температуры дает возможность выявить новые качественные особенности протекания процесса деформирования. Анализ сравнительно простого решения одномерной задачи о распространении плоских гармонических термоупругих волн в неограниченном теле позволяет правильно понять основные черты термоупругих явлений при разных частотах волн и параметрах связанности материала. В качестве основных граничных связанных задач тер мо у пру гости следует отметить двумерные задачи о распространении плоских термоупругих волн вдоль поверхности полупространства и продольных термоупругих волн в длинном цилиндре. [23]

Его решение дает волну давления вихревого тока UB и вычислено ниже. Уравнения ( 7) представляют собой несвязанную термоупругую систему, где Т обусловлена джоулевым нагревом, а ит - перемещение в несвязанной термоупругой волне. Эти функции также вычислены ниже. [24]

Термоупругость описывает широкий круг явлений, являясь обобщением классической теории упругости и теории теплопроводности. В настоящее время термоупругость является вполне законченной областью: записаны основные зависимости и дифференциальные уравнения, предложено несколько методов решз-ния уравнений термоупругости, доказаны основные энергетические и вариационные теоремы, решено несколько задач по распространению термоупругих волн. [25]

В связи с указанным установилось мнение, что при исследовании термонапряженности конструкций учет динамических напряжении, вообще говоря, практического значения не имеет и для определения тепловых напряжений в условиях нестационарного теплообмена возможно применение квазистатических решений. Тем не менее исследования динамических задач термоупругости нуждаются в дальнейшем развитии в связи с условиями работы новых конструкций, подвергающихся действию импульсивных теплопотоков; здесь важным является также изучение условий возникновения и распространения в конструкциях термоупругих волн напряжений. [26]

Рассмотрим бесконечное упругое пространство со сферической полостью радиуса а. Граница R - а была мгновенно нагрета до температуры 9о и оставлена в таком состоянии. Под влиянием нагрева границы в теле распространяется сферическая термоупругая волна. [27]

Как было только что отмечено, для расчета ит и результирующего напряжения на рис. 4 использована теория несвязанной термоупругости. Как видно из уравнения ( 8), поправочные решения UG. Тг обусловлены двумя источниками d2uT / dxdt, d2uB / dxdt. Первый источник является поправкой к самой термоупругой волне. Его влияние хорошо известно: оно приводит к затуханию волны UT. В работе [9] было показано, что основное влияние связанной теории проявляется в поведении разрывов в решении и что ( связанное) решение в начальные моменты времени мало отличается от результатов вычислений по несвязанной теории; лишь при больших значениях времени влияние термического взаимодействия становится заметным. Таким образом, можно оценить, что поправка, обусловленная членом d2uT / dxdt, сглаживает разрыв и приводит к затуханию волны. Волна на рис. 4 характеризуется осцилляциями с безразмерной длиной волны Л5 и частотой в реальном времени со - 2яс / / 502 0 - 109 / / с для алюминия. [30]

Страницы: 1 2 3