Падающая световая волна

Cтраница 1

Зависимость показателя прелом-ления от частоты по формуле Зельмейера. [1]

Падающая световая волна вызывает колебания электрических зарядов в молекулах вещества. Молекулы превращаются в маленькие электрические осцилляторы, излучающие в свою очередь электромагнитные световые волны. Эти вторичные волны, очевидно, когерентны между собой и с первичной волной. [2]

Падение электромагнитной волны на границе раздела под углом Брюстера. о-п 2п. б-п 2п. [3]

Падающая световая волна возбуждает в среде колебания электронов, которые становятся источниками вторичных волн. В случае изотропных молекул их направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны. Другими словами, колебания электронов в молекуле изображаются как суперпозиция колебаний двух элементарных излучателей, оси которых направлены соответственно по аир. Излучение каждого из них может быть представлено диаграммой, изображенной на рис. 16.4, ориентированной в соответствии с направлениями аир. [4]

О (10.3.4) мощность падающей световой волны целиком переходит в дифрагированную. [5]

Здесь / о - интенсивность падающей световой волны; / - интенсивность прошедшего света; d - длина пути, который проходит свет в среде; е - десятичный показатель ( коэффициент) поглощения; k - натуральный показатель ( коэффициент) поглощения; X - длина световой волны в вакууме; х - показатель ( коэффициент) экстинкции. [6]

Согласно волновой теории, гребни падающих световых волн должны задерживаться; попадая на поверхность воды, они должны поворачиваться и распространяться в воде по направлению, лежащему ближе к нормали. Отсюда следует, что световые волны должны распространяться в воде медленнее, чем в воздухе. [7]

А о - волновой вектор падающей световой волны ( абсолютное значение); k - показатель поглощения; и ( х) - функция, описывающая конфигурацию доменной структуры, в данном случае одномерная и периодическая. [8]

Где угол между направлением поляризации е падающей световой волны и направлением внешнего поля Fa; fe дается формулой ( 13); р дается формулой ( 29); т - здесь единичный вектор в направлении момента перехода для молекулы в растворе [ ср. [9]

Искажения спектра, вызываемые влиянием поля падающей световой волны и ван-дер-ваальсовскими взаимодействиями [1], хотя и невелики, требуют внесения соответствующих небольших поправок в полученные из опыта интегральные интенсивности. Положение усугубляется еще и тем, что форма колебания может быть вычислена тоже с конечной точностью, поэтому при переходе от ( дцн2о / 50о к ЭОП молекулы ошибки увеличатся за счет неточностей в задании естественных координат. [10]

Так как анизотропна уже единичная молекула, то падающая световая волна влияет на нее различным образом, смотря по тому, как направлен возбуждающий электрический вектор по отношению к оптическим осям молекулы. [11]

Де X - угол между направлением поляризации е падающей световой волны и направлением внешнего поля Fa; fe дается формулой ( 13); р дается формулой ( 29); т - здесь единичный вектор в направлении момента перехода для молекулы в растворе [ ср. [12]

Эффект Рамана является процессом нелинейного рассеяния света, в котором падающая световая волна рассеивается на оптической моде среды, давая фотоны па суммарной и разностной частотах. [13]

Эффект Рамана является процессом нелинейного рассеяния света, в котором падающая световая волна рассеивается на оптической моде среды, давая фотоны на суммарной и разностной частотах. [14]

Из ( 11) следует, что при s d / 2 энергия падающей световой волны распределяется между нулевым максимумом и нечетными дифракционными порядками. [15]

Страницы: 1 2 3 4