Падающая световая волна

Cтраница 2

Что же касается рэлеевской линии рассеяния, то она возникает благодаря деформации электронных оболочек полем падающей световой волны, а поэтому может быть зафиксирована независимо от вида связи. [16]

Будем рассматривать только ту часть электромагнитного поля в среде, которая изменяется с частотой со падающей световой волны. В феноменологическом материальном уравнении (10.6) вклад в поляризованность среды на частоте со дают первый и третий члены, содержащие линейную и кубичную восприимчивости. [17]

Излучение. конструктивная интерференция индуцированного излучения диполя и падающей волны ( а. поглощение. деструктивная интерференция индуцированного излучения диполя и падающей волны ( б. [18]

Таким образом, атом действует, по существу, как крошечный осциллирующий электронный ток, индуцированный падающей световой волной. [19]

Пояснение к получению.| Пояснение к расчету разрешающей способности дифракционной решетки. [20]

Пусть линия 1 2 представляет собой проекцию решетки ( рис. 5.3.3); линия 11 - фронт падающей световой волны, фаза колебания вдоль / / постоянна; линия 22 - фронт дифрагированной волны; я) и р - углы падения и дифракции. [21]

Все эти явления рассматриваются теорией совместно потому, что он связаны с моментами, индуцированными в атомах возбуждающим действием полей падающей световой волны. Вычисляя их с помощью квантовой механики, находим, что результат включает некоторые члены, осциллирующие с той же частотой, что и световая волна. Кроме того, существуют члены, осциллирующие с частотами v v ( А, В), где v ( А, В) - частота Борз, связанная с переходом между уровнями А и В. Эти члены ответственны за комбинационное. [22]

Из электромагнитной теории света известно, что взаимодействие световой волны с веществом состоит в смещении электрических зарядов под действием поля падающей световой волны. Если учесть, что вынужденные колебания электронов происходят в направлении колебаний электрического вектора световой волны, то станет ясным, что величины смещения электрических зарядов анизотропной среды должны зависеть от состояния поляризации. Для анизотропной среды направления вектора электрической индукции D и вектора напряженности Е не совпадают. [23]

При распространении в среде света, падающего на нее извне, колебания электронов в атомах носят вынужденный характер и совершаются с частотой падающей световой волны. [24]

Отражение света от металлической поверхности определяется своеобразными оптическими свойствами металлов, которые обусловлены наличием в них большого числа электронов проводимости, приходящих в интенсивные колебания под действием электрического поля падающей световой волны. Вторичные волны, обусловленные вынужденными колебаниями этих электронов, ведут к образованию сильной отраженной волны ( интенсивность которой может достигать 99 % падающей) и сравнительно слабой волны, идущей внутрь металла. [25]

Оно максимально, например, в отсутствие электрического поля, когда оси молекул красителя, внедренных в жидкий кристалл с положительной диэлектрической анизотропией, совпадают с Направлением колебаний электрического вектора падающей световой волны, и минимально При совпадении осей молекул с направлением распространения света. [26]

Здесь Esn - амплитуда рассеянной волны в направлении Ks; Vn - скорость / г-й частицы; tn - момент вхождения n - й частицы в рассеивающую область; со0 - частота падающей световой волны; К / и Ks - волновые векторы соответственно падающей и рассеянной световых волн; Е0 - амплитуда опорного пучка. [27]

В первом приближении можно считать, что колеблются под действием переменного электромагнитного поля ( света) лишь более легкие частицы - электроны, и частота их вынужденных колебаний равна частоте колебаний в падающей световой волне. Причем под действием света, падающего, например, на поверхность твердого тела, должны приходить в вынужденные колебания одновременно все электроны в слое вещества такой толщины, на какую проникает в него электромагнитная ( световая) волна. Когда амплитуда вынужденных колебаний электрона достигает некоторого предельного значения, электрон может преодолеть кулоновские силы притяжения между ним и положительно заряженной частью атома, которому он принадлежит, а также силы притяжения, действующие на него со стороны положительных зарядов остальных атомов твердого тела, и вылететь с поверхности тела. Это может произойти лишь после того, как он получит от электромагнитного поля достаточное количество энергии. [28]

Схемы образования интерферирующих лучей. [29]

К интерферометрам с делением - амплитуды падающей волны относятся интерферометры Майкель-сона, Жамена, Маха-Цендера, Фабри-Перо и др. Их характерная особенность-наличие, по крайней мере, одного полупрозрачного зеркала, обеспечивающего разделение падающей световой волны. [30]

Страницы: 1 2 3 4