Фонона

Cтраница 2

Фононы в твердом теле могут иметь ограниченную энергию. Энергия фонона пропорциональна его частоте v, которая в свою очередь не превышает 3H34eHHflvmax порядка 1013 Гц. Это значит, что энергия фононов не превосходит нескольких сотен градусов. [16]

Фононы называются виртуальными ( от лат. [17]

Фононы, длины волн которых много больше межатомных расстояний, представляют собой обычные упругие волны и называются поэтому акустическими. Решетка в этом случае колеблется в целом как сплошная среда. [18]

Фононы в гелии), столь сильна, что, пожалуй, трудно себе представить, что в электронном газе звуковые волны распространяться не могут. В данном случае однородность означает, что все электроны софазно сдвинулись из своих положений равновесия - длина волны колебания бесконечна. Частота однородных колебаний, благодаря возвращающим электрическим силам, велика. Эта частота носит название плазменной, так как колебания электронов вокруг тяжелых ионов характерны не только для электронных проводников, но и для любой электронно-ионной плазмы. [19]

Фононы не исчерпывают всех типов движения в твердом теле. [20]

Фононы излучаются преобразователем, а рассеянное излучение исследуется методом гомодини-рования. [21]

Искривление верхнего Движение фонона, описываемое края полосы фононных частот, уравнением, происходит при. [22]

Фононы обладают бозевской функцией распределения (6.32) только в термодинамически равновесном кристалле. Если же кристалл находится в неравновесном состоянии ( например, температура кристалла различна в разных его точках), то функция распределения фононов не может быть представлена в стандартном виде и должна находиться как решение так называемого кинетического уравнения. [23]

Фононы с большим значением k должны наблюдаться в Процессах рассеяния Btoporo порядка. Однако многие полупроводники с тет-раэдрической координацией атомов в решетке можно получать в аморфной фазе, для которой закон сохранения волнового вектора больше не соблюдается. Это указывает на значительную сте пень сохранения ближнего порядка в аморфной фазе. Рассеянию света в аморфных полупроводниках посвящена гл. [24]

Фононы и магноны, в отличие от фотонов, приводят к дополнительному резонансному взаимодействию, имеющему характер близкодействия, и их учет важен лишь в тех ситуациях, когда энергия электронного возбуждения в примеси EQ порядка энергии фонона или магнона. В большинстве же известных нам случаев переноса энергии между молекулами примеси при больших EQ вклад обмена виртуальными фононами относительно мал. [25]

Фононы стали еще называть квазичастицами, что, как мы уже знаем, можно перевести, как вроде-частицы, почти-частицы. [26]

Внутренние фононы соответствуют колебат. [27]

Фононы стали еще называть квазичастицами, что, как мы уже знаем, можно перевести, как вроде-части-цы, почти-частицы. [28]

Фононы ультразвуковой волны испытывают упругие и неупругие столкновения с электронами. При упругих столкновениях фотоны отражаются от электронов, при неупругих - поглощаются ими. В том и другом случаях происходит электронное поглощение ультразвука. [29]

Фононы низкой частоты по-прежнему рассеиваются по закону Рэлея; сечение рассеяния зависит от объема разупорядоченной области, но не от ее формы. В противоположном случае длин волн, малых по сравнению со всеми линейными размерами дефекта, сечение рассеяния зависит от площади, перпендикулярной направлению фонона, и не должно зависеть от частоты. Тарк и Клеменс [234] нашли, что для тонкого дискообразного дефекта сечение рассеяния в пределе коротких длин волн пропорционально о2, и получили поправку к закону Рэлея для случая промежуточных длин волн, которая зависит от отношения длины волны к радиусу диска. [30]

Страницы: 1 2 3 4