Коротковолновая фонона

Cтраница 1

Коротковолновые фононы в свою очередь отдают этот импульс кристаллической решетке. [1]

Коротковолновые фононы в свою очередь отдают этот импульс кристаллической: решетке. [2]

Имеются в виду коротковолновые фононы с длиной волны порядка периода решетки. [3]

Поглощение длинноволнового фонона может иметь место в результате либо его столкновения с коротковолновыми фононами ( собственно поглощение - длинноволновый фонон, поглощаясь коротковолновым, дает другой коротковолновый фонон), либо в результате столкновения с длинноволновым же фононом. Рассмотрим возможность первого процесса. [4]

Зависимость а, ст, к и z от концентрации носителей. [5]

При этом необходимо учитывать, что различные дефекты и примеси эффективны для рассеяния различных длин волн; так, точечные дефекты эффективно рассеивают коротковолновые фононы ( их сечение рассеяния 5яь: со4); для тепловых колебаний ( рассеяние фононов на фононах, S co2) длинноволновые колебания наиболее эффективно рассеиваются на макроскопических дефектах, границах зерен и электронах. [6]

Это объясняется следующим образом: снижение теплопроводности происходит в первую очередь за счет рассеяния на межзеренных границах длинноволновых фононов. В твердых растворах коротковолновые фононы в значительной мере подавлены за счет рассеяния на атомах второго компонента, поэтому в них рассеяние длинноволновых фононов проявляется более резко. [7]

Здесь М - масса элементарной ячейки, k - постоянная Больц-мана, s - скорость звука, а - постоянная решетки. Коэффициент поглощения продольного звука зависит от возможности поглощения длинноволнового продольного фонона коротковолновыми фононами. [8]

Электрический момент не может возникать без смещения зарядов, которое, по-видимому, вызывается коротковолновыми фононами, соответствующими границе зоны. Дальнейшее уширение линий обусловлено ангармоничностью, учитываемой соответствующими членами. Аналогично можно объяснить поглощение гетерополярных ковалентных кристаллов. [9]

В то же время длинноволновые фононы теряют импульс в основном за счет столкновений с коротковолновыми фононами. [10]

Отношение энергии фо-нонов к температуре. Это - идеализированный рисунок. в 3N реальном теле зависимость энергии теплового движения атомов от температуры значительно сложнее. Вблизи абсолютного нуля Еф / Т - Т3, эта зависимость справедлива для всех твердых тел 00 Т. [11]

Фононный язык не противоречит узельному. Можно показать, что из-аа того, что при T - Q главную роль играют коротковолновые фононы, они правильно описывают почти нескоррелированные колебания атомов. [12]

Рассмотрим положение, создающееся в теле, для которого условие ( 1) не может быть выполнено в том смысле, о котором шла речь в введении. Длинноволновые фононы, которым отвечает максимальная скорость звука, не могут поглощаться в таком теле коротковолновыми фононами. [13]

В изотропном теле с отсутствующей дисперсией звуковых колебаний наибольшей скоростью обладают, как известно, продольные колебания. В таком случае из (1.3) следует, что продольные длинноволновые фо-ноны в таком теле не могут вообще поглощаться в результате столкновений с коротковолновыми фононами. В реальных кристаллах всегда в той или иной степени имеет место дисперсия скорости звука и анизотропия. Если эти эффекты малы, то положение не меняется, так как в предельном случае их отсутствия мы имеем только что рассмотренный случай изотропного тела без дисперсии. Теперь термин продольные колебания не имеет смысла. Очевидно, что их роль играют длинноволновые колебания, которым соответствует наибольшая скорость звука. Однако существенное изменение положения может наступить только в том случае, если соответствующие фононы F будут находиться в распоряжении фононов /, движущихся под любым углом. [14]

Зависимость термояде а. [15]

Страницы: 1 2