Диссипация - кинетическая энергия
Cтраница 1
Диссипация кинетической энергии з турбулентном потоке зависит от работы сил вязкости, вызванной градиентами средней скорости очень малого масштаба; эти градиенты поддерживаются непрерывным процессом расширения вихревых линий, вызванным переносом количества движения. [1]
Диссипация кинетической энергии в турбулентном потоке зависит от работы сил вязкости, вызванной градиентами средней скорости очень малого масштаба; эти градиенты поддерживаются непрерывным процессом расширения вихревых линий, вызванным переносом количества движения. [2]
Диссипация кинетической энергии ссновного движения обусловлена вихреисточниками. [3]
При наличии диссипации кинетической энергии состояние жидкости значительно отклоняется от равновесия, и затем, по мере прохождения жидкости по трубе в положение 2, в ней вновь устанавливается состояние, близкое к равновесному. Как отмечалось в разд. [4]
В стационарном состоянии скорость диссипации кинетической энергии турбулентности ( в правой части спектра) должна быть равна скорости образования энергии турбулентности ( в левой части спектра) за счет градиента скорости в пограничных слоях, которые и являются причиной турбулентности. [5]
Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы; коэффициент t называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент жидкости сохраняет свою форму ( но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости; коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. [6]
Рассмотрим случай, когда выделение тепла вследствие диссипации кинетической энергии много меньше по сравнению с теплом, передаваемым посредством теплообмена. [7]
Использование двух интерпретаций параметра Колмогорова как скорости диссипации кинетической энергии в тепло под влиянием молекулярной вязкости и, одновременно с этим, как скорости передачи энергии по каскаду вихрей позволило найти нелинейные определяющие соотношения и для этой величины, сделав тем самым термодинамическое моделирование турбулентности самодостаточным. [8]
Течение вязкой и теплопроводящей жидкости не является изоэнтропи-ческим вследствие диссипации кинетической энергии и теплообмена между отдельными частями жидкости. Первый член правой части уравнения (11.4) представляет собой удельную теплоту трения, выделившуюся в единице массы жидкости за единицу времени, или, что то же самое, отнесенную к единице массы кинетическую энергию, превращенную в единицу времени из-за действия сил вязкости в теплоту; второй член есть количество теплоты, полученной единицей массы жидкости за единицу времени посредством теплопроводности от окружающих частей жидкости. [9]
Здесь в уравнении Рэлея - Ламба для приближенного учета диссипации кинетической энергии, связанной не только с вязкостью несущей жидкости и, используется эффективная вязкость и. [10]
Хотя вязкие силы в конечном счете и должны отвечать за диссипацию кинетической энергии и ее превращение в кинетическую энергию беспорядочного движения молекул ( т.е. в тепло), их прямое влияние на крупномасштабное движение, как было показано в разд. Пространственные размеры крупномасштабных движений слишком велики, чтобы молекулярная вязкость могла непосредственно влиять на баланс сил. И тем не менее приведенные выше соображения свидетельствуют о необходимости учета сил трения. [11]
К и К - составляющие силы К, связанные с диссипацией кинетической энергии и обратимым энергообменом между фазами. [12]
 |
Зависимость относительной Зависимость критического плотности теплового потока на поверх-00 от параметра е2 Sh. 5 ности qwjqwn от 0 и 82 Sh0 5. [13] |
Направление теплового потока зависит от соотношения между величиной критерия G, характеризующего диссипацию кинетической энергии, и критерия e2Sh 5, характеризующего пульсационный конвективный перенос тепла. При определенном значении этих критериев, когда влияние обоих факторов на теплообмен одинаково, тепловой поток на поверхности может быть равен нулю. [14]
Чуя - удельная нагрузка; h - толщина слоя, в котором происходит диссипация кинетической энергии. [15]
Страницы: 1 2 3 4