Cтраница 2
Cj 0, яе 0), реализуя много осцилляции типа FEAE с диссипацией кинетической энергии при сильном уменьшении и даже исчезновении пузырьков с проявлением сжимаемости и вязкости жидкости, дроблением пуз яръков, является громоздкой и сложной задачей. Амплитуда осцилляции оценивается формулой (6.10.38), и наиболее сложным является предсказание времени существования осцилляции или толщины осцнлляциопного хвоста. Этот вопрос может быть существенным, так как при схло-пывашш паровых пузырьков реализуется достаточно много осцилляции, и хвост волны мо кет иметь значительную протяженность. [16]
В возмущенной жидкости, движущейся по инерции, под действием внутренних сил вязкости происходит диссипация кинетической энергии. [17]
В возмущенной жидкости, движущейся по инерции, под действием внутренних сил вязкости, происходит диссипация кинетической энергии. Движение характеризуется затуханием и выравниванием возмущений. [18]
Кроме того, пренебрегалось переносом тепла и импульса посредством молекулярной диффузии, выделением тепла при диссипации кинетической энергии потока и турбулентной диффузией в продольном направлении и считалось, что пористость т не зависит от координат. [19]
Предполагается, что обе фазы потока турбулентны, механизм диссипации аддитивен и определяется в основном диссипацией кинетической энергии турбулентности фаз и силовым взаимодействием фаз на границах раздела. [20]
Процесс массообмена протекает при отсутствии в потоке химических реакций, а процесс теплообмена - при отсутствии диссипации кинетической энергии и внутренних источников тепла. [21]
Процесс массообмена протекает при отсутствии в потоке химических реакций, а процесс теплообмена - при отсутствии диссипации кинетической энергии и внутренних источников тепла. [22]
Свойство вязкости играет большую роль в развитии движений весьма малых пульсаций, в которых осуществляется основной процесс диссипации кинетической энергии. [23]
Наибольшая вероятность образования вихрей и больших пульсаций возникает в проходящем через канал потоке, вытекающем из среды, диссипация кинетической энергии в которой значительна. [24]
Рассмотрим влияние колебаний скорости внешнего потока с постоянной амплитудой колебаний на тепловой пограничный слой в предположении, что диссипацией кинетической энергии можно пренебречь. Это допущение может быть оправдано для сравнительно небольших амплитуд колебания скорости. [25]
Источник необратимости в процессах б, по существу, не отличается от источника необратимости в случае а, поскольку диссипация кинетической энергии направленного движения путем образования и затухания вихрей при прохождении жидкости через отверстие есть результат трения в жидкости, что свидетельствует о ее вязкости. В гипотетическом случае невязкой жидкости вытекающая из отверстия струя жидкости существовала бы в трубе на неограниченно большом расстоянии от отверстия как своеобразная сердцевина быстро перемещающейся жидкости. В процессах диффузионного перемешивания вязкость также играет существенную роль. [26]
Сюда относятся основанные лишь на внешних параметрах оценки полной кинетической энергии циркуляции, ее характерного времени жизни, скорости диссипации кинетической энергии, разности температур, вызывающей циркуляцию и др. Важно подчеркнуть, что эти рассмотрения ведутся с довольно общих позиций, без рассмотрения конкретной картины движений, хотя последнее свидетельствует об ограниченности самого подхода. Поэтому представляет интерес развить аналогичные соображения н для циркуляции атмосферы Солнца, тем более что большинство из перечисленных выше величин известно довольно плохо или неизвестно совсем. [27]
И для атмосферы, и для океана течение поперек изобар в слое Экмана играет важную роль с точки зрения диссипации кинетической энергии. Как отмечалось в разд. [28]
С l) B однофазное равновесное состояние е ( ki 0, а 0), реализуя много осцилляции типа FEAE с диссипацией кинетической энергии при сильном уменьшении и даже исчезновении пузырьков с проявлением сжимаемости и вязкости жидкости, дроблением пузырьков, является громоздкой и сложной задачей. Амплитуда осцилляции оценивается формулой (6.10.38), и наиболее сложным является предсказание времени существования осцилляции или толщины осцилляционного хвоста. Этот вопрос может быть существенным, так как при схло-пывании паровых пузырьков реализуется достаточно много осцилляции, и хвост волны может иметь значительную протяженность. [29]
При обтекании тела газом с частицами крупной фракции ( для рассмотренного случая - ctk 30 мкм) преобладающим механизмом изменения температуры газа является диссипация кинетической энергии твердой фвзы. Причем имеются два аспекта: с одной стороны, с ростом размеров чпотиц увеличивается их кинетическая энергия, с другой стороны, умень-0 азтся время пролета частицами расстояния от ударной волны к поверхности тела и, при постоянной массовой доле твердой фракции, уменьшается количество частиц. Вследствие этого рассеянная кинетическая энергия с ростом размеров частиц вначале возрастает, а затем убывает. На кривых изменения температуры газа имеется максимум в районе с / 200 мкм. [30]