Cтраница 3
Далее следуют два анода Л, и Л2 с положительными по отношению к катоду потенциалами. Ускоряющие электроны электрические поля, возникающие между М и А, а также между Л, и А2, показаны на рис. 3.45 эквипотенциальными поверхностями. Конфигурация электродов, а следовательно, форма эквипотенциальных поверхностей поля выбирается так, чтобы электроны не только ускорялись, но и фокусировались в точку на экране трубки. [31]
Общего способа отыскания распределения зарядов, создающих электростатические поля с заданной конфигурацией эквипотенциальных поверхностей, в настоящее время не существует. Поэтому при определении емкостей по методу эквивалентных зарядов пользуются обычно обратным методом: задаваясь тем или иным конкретным распределением зарядов, находят для каждого из них форму эквипотенциальных поверхностей электростатического поля и получают тем самым некоторый набор распределений зарядов, создающих известные поля. Пользуясь им, можно в ряде случаев найти такое распределение зарядов, для которого форма эквипотенциальных поверхностей совпадает ( или достаточно близка) с формой поверхностей рассматриваемых проводников. [32]
Эти поверхности, следовательно, связаны с электрическим током, как мыльные пузыри соединены с кольцом в опытах Плато. Любой ток у имеет 4тсу поверхностей, связанных с ним. Эти поверхности имеют контур токов в качестве общей границы и связаны с ним под равными углами между собой. Форма эквипотенциальных поверхностей в других частях поля зависит как от присутствия других токов или магнитов, так и от внешней формы контура тока, к которому они относятся. [33]
Исследование электростатического поля заключается в нахождении величины и направления напряженности в любой его точке. Таким образом, задача сводится к построению силовых линий такого поля. Но силовые линии перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям, поэтому достаточно найти положение этих поверхностей, а затем можно построить и силовые линии. Найти распределение потенциалов в данном поле легче, чем определить направление силовых линий, поэтому обычно определяют положение и форму эквипотенциальных поверхностей. [34]
В этой связи следует указать на работы чл. Академии наук СССР Г. А. Гринберга [ 5 ], в которых дается новый подход к решению задач электронной оптики. Вместо того чтобы отыскивать электронные траектории в заданных полях, Гринберг решает обратную задачу о нахождении поля, в котором получаются электронные траектории заданной формы. Следуя этому методу, при решении практических задач сначала нужно, исходя из назначения прибора, выбрать форму пучка электронных траекторий, затем определить поле и, наконец, зная поле, найти форму электродов и их напряжения. В случае электрического поля, очевидно, достаточно придать двум электродам форму теоретически найденных эквипотенциальных поверхностей и подать на них соответствующие напряжения; тогда между этими электродами и получится искомое поле. Пучок траекторий задается выбором нескольких траекторий. Например, в случае осевой симметрии в пучке траекторий, проходящих через две заданные точки, как оказывается, можно произвольно выбрать только две траектории, чем и определяется форма всего пучка. [35]