Форма - скачок
Cтраница 2
 |
Форма тела вращения, соответствующего параболоидальной головной. [16] |
Если число Маха набегающего потока бесконечно велико, то согласно закону эквивалентности с нестационарным течением на плоскости такой форме скачка должно соответствовать тело с уравнением образующей Rw cxn i. [17]
Основной особенностью сверхзвукового обтекания заостренных тел вращения является образование вблизи лобовой части тела поверхности разрыва, при известных условиях имеющей форму присоединенного конического скачка уплотнения. Как об этом можно заключить из рис. 144, представляющего картины плоского ( слева) обтекания клина и пространственного ( справа) обтекания конуса, течение газа за коническим скачком принципиально отли - чается от течения за плоским скачком уплотнения тем, что в случае пространственного растекания газа линии тока криволинейны. [18]
Основной особенностью сверхзвукового обтекания заостренных тел вращения является образование вблизи лобовой части тела поверхности разрыва, при известных условиях имеющей форму присоединенного конического скачка уплотнения. [19]
Поскольку качественные изменения всегда происходят посредством скачка, а скачок осуществляется в различных формах, то в практической деятельности необходимо уметь прогнозировать форму скачка, учитывать конкретные условия, при которых он происходит, учиться управлять протеканием скачка. [20]
В заключение подчеркнем, что конденсационные скачки могут быть различной формы - прямые, косые и мостооб-разные ( гл. Форма скачка зависит от характера распределения скоростей в потоке перед скачком ( от формы канала), а также от начального состояния пара. Как показали опыты, если пар перед скачком сухой или слегка перегретый, конденсационные скачки косые. В случае, когда перед скачком пар имеет начальную влажность, как правило, реализуется прямой скачок. [21]
 |
Скачки постоянных, тыс. руб. [22] |
Этот рост произойдет в форме скачков, ибо перечисленные производственные факторы могут приобретаться лишь в определенных неделимых количествах. [23]
Если тело и игла осесимметричные, то область отрыва около иглы имеет в общем случае коническую форму. Когда течение является неустановившимся, форма скачка и аэродинамические характеристики в течение периода колебаний переменны. Угол между внешней границей оторвавшегося слоя и осью иглы ( угол отрыва) является функцией числа Маха и числа Рейнольдса, вычисленного по расстоянию между точкой отрыва и концом иглы. Оторвавшийся вязкий слой отсасывает жидкость из области отрыва, и для сохранения баланса потока масси часть этой жидкости должна быть возвращена в область отрыва под действием градиента давления в области присоединения. В условиях равновесия давление в области присоединения, которое может поддерживаться оторвавшимся слоем, зависит от числа МаХа набегающего потока и от угла отрыва. Основные особенности: обтекания иглы, установленной перед тупым телом, определяются изменением формы скачка уплотнения. [24]
 |
Автомодельность форм замыкающего скачка в недорасширенных струях относи. [25] |
Ра / Рь сохраняется только до определенных режимов истечения. При больших отношениях Ра1Ръ или низких давлениях Р0 происходит изменение формы скачка - уменьшается диаметр диска Маха, при этом фронт скачка утолщается, что приводит к уменьшению области I. Обнаруженное изменение формы ударных волн указывает на необходимость учета процессов переноса ( вязкости, диффузии) при расчетах параметров недорасширенной струи разреженного газа. [26]
Известно [8], что при небольшой интенсивности скачков и при условии, что источниками возмущения являются только обтекаемая линия тока ( в нашем случае - поверхность раздела между дозвуковым и сверхзвуковым потоками) и подходящие к ней из бесконечности скачки уплотнения, течение в сверхзвуковой области можно приближенно ( с точностью до членов второго порядка относительно интенсивности скачков включительно) представить в виде простых волн ( течений Прандтля-Майера), отделенных друг от друга скачками уплотнения. В [8] дается аналитический метод расчета таких течений, включающий и определение формы скачков. В течении Прандтля-Майера все характеристики потока - давление, плотность, величина скорости и угол ее наклона к некоторому фиксированному направлению - могут быть выражены через одну из них независимо от конкретного вида течения, если известны условия в какой-либо точке, например, в бесконечности. [27]
 |
Графики для определения оптимальной настройки ПИ-регулятора для объекта с самовы-равниванием. [28] |
В ряде случаев после определения значений настроечных параметров автоматического регулятора желательно получить непосредственно картину переходного процесса. Обычно представляет интерес характер процесса, который происходит при возмущающем воздействии в форме скачка. [29]
Страницы: 1 2 3 4