Форма - уравнение - движение
Cтраница 2
Первым шагом явилось установление лагранжевой формы уравнений движения, затем лагранжева теория вариации произвольных постоянных, а также теория Пуассона. Следующим этапом явились: во-первых, представление Гамильтоном интегральных уравнений посредством единственной характеристической функции, определяемой a posteriori посредством интегральных уравнений, предполагаемых известными, или посредством условия, что она одновременно удовлетворяет двум дифференциальным уравнениям в частных производных, и, во-вторых, установление канонических уравнений движения. [16]
Эти уравнения представляют лагранжеву форму уравнений движения. [17]
В заключение приведем одну форму уравнения движения вязкой жидкости, в которую явно входит завихренность. Эта форма будет нам нужна в следующих главах. [18]
Это - каноническая или гамильтонова форма уравнений движения. [19]
Наряду с Лагранжевой и Гамильтоновой формами уравнений движения, в обобщенных координатах большое значение имеет еще одна форма. Она задается не в виде дифференциальных уравнений, а в виде условия экстремума некоторого функционала. Идея о формулировке законов природы в форме вариационного принципа столь же стара, как и само научное мышление. [20]
Полученное уравнение представляет собой одну из форм уравнения неустановившегося плавноизменяющегося движения в открытых потоках. [21]
Теперь нам надлежит рассмотреть вопрос о форме уравнений движения. [22]
Показать, что вариационный принцип Гамильтона дает форму уравнений движения механической системы в потенциальном поле, ковариантную по отношению к произвольным преобразованиям координат. [23]
Уравнения (7.6.4) имеют форму, сходную с формой уравнений движения материальной точки массы m под действием потенциальной силы, заданной потенциальной энергией Р, и трения, пропорционального скорости u r Переменная % играет роль времени. [24]
 |
Гидравлические системы, состоящие из первых. [25] |
При принятых ранее допущениях и ограничениях новые по форме уравнения движения не возникают и в тех случаях, когда системы находятся под воздействием инерционной нагрузки или содержат исполнительные механизмы вращательного движения. [26]
Изложение в данной книге почти целиком основано на линеаризованной форме уравнений движения, которая вытекает из уравнений Навье - Стокса при отбрасывании инерционных членов; в результате получаются уравнения так называемого ползущего течения, или уравнения Стокса. Такой подход равносилен допущению, что числа Рейнольдса, подсчитанные по диаметру частиц, очень малы. Во многих случаях, когда течение смеси в целом по отношению к внешним границам характеризуется большими числами Рейнольдса, все же можно говорить о малости чисел Рейиольдса для движения частиц относительно жидкости. Кроме того, инерционные эффекты менее существенны в системах, состоящих из группы частиц в ограниченной жидкой среде, нежели при движении одиночной частицы в неограниченной жидкости. [27]
Уравнения движения в форме уравнений Ньютона не являются единственной формой уравнений движения. [28]
Зависимость между силами, действующими в жидкости, устанавливается в форме уравнений движения жидкости. [29]
Связь между силами, действующими в жидкости, устанавливается в форме уравнений движения жидкости. [30]
Страницы: 1 2 3 4