Cтраница 2
Вещество существенно влияет и на излучение поперечных электромагнитных волн частицами. [16]
Здесь учтено также двукратное поляризационное вырождение поперечных электромагнитных волн. [17]
Такие колебания называют продольными в противоположность поперечным электромагнитным волнам, где направления электрического и магнитного полей лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения. [18]
Соотношение (10.105) совпадает с дисперсионным соотношением для поперечных электромагнитных волн, описанных с другой точки зре ния в гл. В отсутствие внешних полей электростатические колебания и поперечные электромагнитные колебания не связаны друг с другом. [19]
Поскольку продольные осцилляции не могут взаимодействовать с поперечными электромагнитными волнами, у них нет дисперсии. [20]
С точки зрения электромагнитной, теории свет представляет поперечную электромагнитную волну, в которой электрический и магнитные векторы Е и Н расположены в плоскости, перпендикулярной направлению распространения. Классические опыты по дифракции и поляризации являются доказательством электромагнитной теории Максвелла. [21]
Хотя такое представление является удовлетворительным для возмущений в поперечной электромагнитной волне, оно оказывается плохим для продольных колебаний. [22]
Из теории Максвелла следует, что свет является поперечной электромагнитной волной - электрический и магнитный векторы в световой волне колеблются перпендикулярно направлению распространения. Поперечность световых волн была известна, однако, еще до появления электромагнитной теории Максвелла. [23]
Испускаемая частицами вещества электромагнитная энергия распространяется в пространстве посредством поперечных электромагнитных волн с огромной скоростью. Для распространения электромагнитных волн, как известно, не требуется наличия материальной среды. В абсолютном вакууме они перемещаются с максимальной скоростью, равной 299792 5 км / с. Таким образом, характерными особенностями радиационного теплообмена являются также очень большая скорость носителей и возможность передачи теплоты от одного тела к другому при отсутствии какой-либо промежуточной среды между ними. [24]
В этом параграфе обсуждаются некоторые микронеустойчивости, связанные с поперечными электромагнитными волнами. Формальный подход к вопросу о неустойчивостях связан с решением соответствующего дисперсионного уравнения и аналогичен изложенному в предыдущем параграфе. Однако мы ограничимся рассмотрением таких неустойчивостей, в возникновении которых коллективные эффекты не играют роли; в этом случае хорошие результаты дает метод исследования коэффициента поглощения, изложенный в § 1 настоящей главы. [25]
Согласно электромагнитной теории света, выдвинутой Максвеллом, свет представляет собой поперечную электромагнитную волну. [26]
Другим методом усиления продольных колебаний в плазме является нелинейная связь двух интенсивных поперечных электромагнитных волн, причем частоты каждой из волн могут значительно превышать сор. [27]
Это значит, что в любой момент времени, в любой точке пространства поперечная электромагнитная волна имеет одинаковые объемные плотности энергий электрического и магнитного полей. Характерно, что такое же соотношение было получено при исследовании бегущих волн по напряжениям н токам в длинной линии. [28]
Теперь мы хотим выяснить, как влияет условие (9.8) на коэффи циент поглощения а поперечных электромагнитных волн. [29]
Однако так как компоненты Zm, параллельные соответствующим волновым векторам fem, не образуют поперечных электромагнитных волн, остается только 2р уравнений. [30]