Поперечная электромагнитная волна

Cтраница 3

Поперечные плазмоны и электромагнитные волны при нелинейном рассеянии на поляризационных шубах ионов могут оставаться поперечными электромагнитными волнами. [31]

Схема однопроводной линии передачи. / - рупор. 2-коаксиальная линия. 3-однопроводная линия.| Картина электрических силовых линий в рупорном переходе. [32]

Достигая рупорного перехода на приемном конце, эта поверхностная волна постепенно трансформируется в рупоре в поперечную электромагнитную волну, которая далее распространяется в коаксиальной линии. [33]

Выяснить характер неустойчивости низкочастотных ( о - сод -) медленных ( o / fe c) поперечных электромагнитных волн, распространяющихся в направлении постоянного магнитного поля в холодной магнитоактивной плазме; вдоль того же направления через плазму движется холодный пучок электронов малой плотности. [34]

Выяснить характер неустойчивости низкочастотных ( uj - UJBI) медленных ( ш / k С с) поперечных электромагнитных волн, распространяющихся в направлении постоянного магнитного поля в холодной магнитоактивной плазме; вдоль того же направления через плазму движется холодный пучок электронов малой плотности. [35]

Коаксиальный резонатор. слева вид резонатора. справа - структура поля TMogj. [36]

Однако в коаксиальном резонаторе в отличие от резонаторов волноводного типа могут также существовать поперечно-электромагнитные собственные колебания, соответствующие поперечной электромагнитной волне в коаксиальной линии передачи. Так как упомянутая выше волна является вырожденной поперечно-магнитной волной, у которой т 0 и га 0 ( см. § 3 гл. [37]

Поперечные сечения линий передачи радиоволн. [38]

На рис. 7 - 1 а б показаны двухпроводная и четы-рехпроводная симметричные линии ( фидеры), в которых возбуждается поперечная электромагнитная волна, сопровождаемая прямым - и обратным токами в линии. [39]

Во-первых, выясним основные особенности распространения, когда совокупность проводников имеет такую конфигурацию и характеристики электропроводимости, которые обеспечивают направленность распространения поперечных электромагнитных волн. Во-вторых, решим эту же задачу для случая, когда у электромагнитного поля имеется продольная составляющая вдоль направления распространения. [40]

Важнейшим из таких представлений является предположение о том, что процесс распространения электромагнитной энергии в линиях электропроводной связи происходит в основном при помощи плоских неоднородных поперечных электромагнитных волн, теория которых рассматривалась нами в предыдущей главе. [41]

Таким образом, условие ф 0 или соотношение div А 0, следующее при этом из условия калибровки Лоренца, сами выражают условия калибровки, допустимые для поля поперечных электромагнитных волн. [42]

Расчеты показывают, что искривление фронта электромагнитной волны у краев зеркала обычно не очень велико, поэтому можно приближенно считать, что отсутствует продольная составляющая поля и волна является поперечной электромагнитной волной - ТЕМ. Для зеркал круглого сечения т обозначает число перемен вдоль радиуса, аи - по азимуту. [43]

В результате таких допущений емкость и внешнюю индуктивность линии можно определять как и в случае идеализированных проводников, исходя из условия, что электрические и магнитные поля в поперечной плоскости удовлетворяют уравнению Лапласа, как это имеет место для случая плоских неоднородных поперечных электромагнитных волн. [44]

Однако если в двухпроводной или коаксиальной линиях выполняются условия малости расстояния b между проводами по сравнению с длиной линии / и длиной волны К ( b - l, Ь Я) и малости сопротивления проводников, то в линии сущестует только поперечная электромагнитная волна. Такая волна характеризуется тем, что векторы электрического и магнитного полей лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, и в этой плоскости удовлетворяют двумерному уравнению Лапласа. Таким образом, в плоскости, нормальной к линии, распределение этих полей совпадает с распределением электрического и магнитного полей для статического случая. [45]

Страницы: 1 2 3 4