Парциальная волна

Cтраница 2

Существуют обобщения разложения по парциальным волнам для более сложных случаев рассеяния ( рассеяния релятивистских частиц, частиц со спином, много-частичных амплитуд и пр. [16]

Обратимая поляризация окружения двумя парциальными волнами очень отличается от реального процесса дефазировки: она существует только до тех пор, пока окружение взаимодействует с электроном, и исчезает, как только взаимодействие электрона с окружением исчезает. Это происходит, например, в такой постановке эксперимента, когда электрон покидает среду и во время наблюдения интерференции находится далеко от нее. Такая же физическая ситуация возникает и при типичных транспортных измерениях, которые мы рассмотрим в гл. Электронная волна с энергией точно на уровне Ферми, после произвольно долгого пребывания в среде, находящейся в невырожденном основном состоянии, снова выходит из нее, не создав ни одного реального возбуждения в среде. [17]

Важно знать, является ли парциальная волна fj ( t) вещественной на действительной оси рис. 1, левее точки 1 7 2 W или, иначе говоря, кончается ли разрез левее этой точки. Такая ситуация ( полюс на разрезе) заведомо запрещена в случае порогов образования обычных частиц. [18]

Если Al piA, 1-я парциальная волна распространяется в вол. Здесь А-длина волны в диэлектрике ( неограниченном), которым заполняется волновод. [19]

Эта волна представляет собой совокупность парциальных волн с различными значениями /, амплитуды которых являются соответствующими амплитудами рассеяния. Для определения квадрата) р ( а) 2 достаточно при этом ограничиться лишь s - волной, поскольку при малых энергиях амплитуды рассеяния с / Ф О относительно малы. [20]

Эта волна представляет собой совокупность парциальных волн с различными значениями /, амплитуды которых являются соответствующими амплитудами рассеяния. Для определения квадрата р ( а) 2 достаточно при этом ограничиться лишь 5-волной, поскольку при малых энергиях амплитуды рассеяния с / / 0 относительно малы. [21]

Эта волна представляет собой совокупность парциальных волн с различными значениями /, амплитуды которых являются соответствующими амплитудами рассеяния. Для определения квадрата ( а) ] 2 достаточно при этом ограничиться лишь 5-волной, поскольку при малых энергиях амплитуды рассеяния с / ф 0 относительно малы. [22]

Система уравнений для определения амплитуд парциальных волн остается такой же, как и при анализе пускового режима ЛОВМ. [23]

С ростом скорости увеличивается число парциальных волн, которые необходимо учесть, и задача суммирования ряда парциальных амплитуд становится необозримо громоздкой. Интуитивно же ясно, что в пределе большого числа парциальных волн, вносящих вклад в амплитуду рассеяния на заданный угол, последняя должна превращаться в некоторый интеграл по области пространства, занятой рассеивающим потенциалом. [24]

Зависимости мощности от длины пространства взаимодействия в режиме усиления слабых сигналов при следующих параметрах. а - амплитуда входного сигнала А 0 1, b - 1. б А 0 2, 6 0. в - А 0 3, 6 1 89. [25]

В процессе усиления начинает преобладать нарастающая парциальная волна. Несмотря на малость входного сигнала, возрастание мощности волны при ее распространении вдоль лампы прекращается из-за нелинейных эффектов. [26]

Что касается условий для определения амплитуд парциальных волн, то при данных начальных условиях они ( ср. [27]

Коаксиальный кабель. [28]

При распространении в линии передачи нескольких парциальных волн средняя суммарная мощность, переносимая волнами сквозь поперечное сечение линии передачи, равна сумме средних мощностей, переносимых каждой парциальной волной. [29]

Наличие параметрических процессов не нарушает отрого-нальности парциальных волн ТЕ - и ТМ-типа с разной угловой зависимостью. Любой набор решений уравнений (5.82), удовлетворяющий начальным условиям (5.81), определяет решение основной электродинамической задачи. [30]

Страницы: 1 2 3 4