Парциальная волна

Cтраница 3

Величина / ( Г являющаяся интерполяцией парциальных волн антисимметричной части, обладает аналогичными свойствами, но мы ею интересоваться не будем. [31]

Часто оказывается, что с обеими парциальными волнами взаимодействует одно и то же окружение. [32]

Основные вклады в функции расхождения, классифицируемые по минимальному возможному спину обмениваемой системы пп. [33]

Кроме того, теоретический даг-вклад в высших парциальных волнах входит со знаком, противоположным знаку Злг-слагаемых. [34]

Кольцевые колебания в цилиндрическом образце. [35]

Недостатком этого известного способа является некоторое ослабление парциальных волн, создающих полезное лазерное излучение, которые при Э Qmin также частично попадают на указанные участки образца. [36]

Однако при выбранных значениях DN взаимодействие двух парциальных волн не обеспечивает усиления в областях, далеких от синхронизма. [37]

Чтобы завершить обсуждение вопроса о функциях Грина парциальных волн, нам нужно рассмотреть функцию Грина для решения Йоста уравнения Шредингера (4.29) для парциальных волн. [38]

В случае двух бесспиновых частиц в промежуточном состоянии парциальная волна имеет особенность при отрицательных целых значениях орбитального момента. Как было обнаружено ранее, эти особенности смещаются вправо, если частицы в промежуточном состоянии имеют спин, отличный от нуля. Точки ветвления в / - плоскости возникают в результате распространения этого смещения на всю редкевскую траекторию. Этот механизм [ появления точек ветвления был указан Мандельстамом-на примере фейнмановских диаграмм определенного класса. [39]

Мировицкий - сводится к образованию двух раздельных систем парциальных волн в области пересечения линий передачи ( волноводов), что приводит к направленному разделению потока передаваемой энергии для развилки диэлектрического волновода. Особенность нового явления - сильная однонаправленная связь на весьма малом участке, не достижимая никакими другими известными методами, хорошее согласование и малые отражения волн от этого участка, а также постоянство коэффициента связи в широком диапазоне волн. [40]

Диаграммы Аргана для центральных парциальных волн в упругом. [41]

Исследование диаграмм Аргана системы л - 16О для центральных парциальных волн с L 3 на рис. 7.9 показывает, что, как и отмечалось ранее, все эти волны становятся весьма неупругими в области А-резонанса. Волна с L - 0 почти полностью поглощается в этой области. Все другие парциальные волны дают характерные траектории подобной формы с движением против часовой стрелки; с ростом L они пересекают ось Re ( qFi) 0 при все более высоких энергиях. [42]

Если раньше в случае чисто упругого рассеяния интенсивности сходящихся и расходящихся парциальных волн ( / - волн) были одинаковы, то теперь интенсивность расходящейся волны, описывающей упругое рассеяние, должна быть меньше, чем сходящейся. [43]

Это показывает, что фоновый фазовый сдвиг в резонансной парциальной волне для процесса е Не - Не - Не е совсем не является малым. Выбрать только Tf из (6.26) в качестве / - и парциальной амплитуды рассеяния и о) Л) из (6.27) в качестве сечения вблизи резонансной энергии было бы совершенно неправильно. [44]

Ми устанавливается при помощи принципа локализации у согласно которому парциальная волна - го порядка при / 3 - оо соответствует семейству лучей, падающих на сферу на расстоянии ( 7 l / 2) / fc0 от ее центра. Таким образом, будем считать, что моды с индексом q падают на сферу под углом в1 arcsin [ ( 7 - I - l / 2) / / 3 ], в то время как другие моды проходят не рассеиваясь и не отражаясь. Эти последние моды образуют плоский фронт, в котором, однако, отсутствует часть его в виде центрального диска радиусом, равным радиусу сферы. В дальней зоне этот неполный волновой фронт представляет собой поле плоской волны, из которого нужно вычесть компоненту, соответствующую дифракции Фраунгофе-ра на круглом отверстии. В заключение заметим, что рассеянное поле можно представить себе состоящим из двух частей, одна из которых обусловлена отражением и преломлением на сфере, а другая - дифракцией волнового фронта на внешней границе рассеивающей сферы. [45]

Страницы: 1 2 3 4