Симметричная волна

Cтраница 2

При сравнении обоих способов расчета для симметричных волн ( § 15 и 16) мы отметили, что первый способ следует предпочесть по соображениям однозначности; произведенное сравнение характеристик излучения волны ( рис. 25) также подтверждает преимущества первого способа. Для несимметричных волн совершенная непригодность второго способа очевидна уже без всяких вычислений. Во-первых, формула (29.05) для характеристик излучения волн Нц дает провал при ( & 1л, что не соответствует истине. Во-вторых, при условии с 1, когда от принципа Гюйгенса только и можно ожидать хороших результатов, поля Е Н согласно формуле (29.03) гораздо сильнее полей Е - Нь, причем этот результат находится в согласии со строгой теорией. [16]

Поперечное сечение и кривые дисперсии бесконечно широкой гребенки для симметричного ( с и антисимметричного ( а типов волн, вычисленные в приближении одной волны при / 0 2. 10 4. А2. l - w oa. 2с и 2а - ю 0 2. Зс и За - в0 02. [17]

В плоскости симметрии двойной гребенки при симметричной волне равна нулю - составляющая электрического поля, а при антисимметричной волне - 2-составляющая. [18]

Индексы пит, как и в случае симметричных волн, означают порядок волны и номер волны и показывают число изменений поля по угловой и радиальной координатам соответственно. [19]

Все предыдущие формулы, в частности, для симметричных волн, остаются в силе и для настоящего случая действительных Е, т ], если только в них не содержится каких-либо приближений. [20]

Свойства антисимметричных волн зажатой полосы во многом аналогичны свойствам симметричных волн. [21]

Оно объясняется тем, что при ka 1 в симметричной волне преобладает магнитное поле, близкое к однородному магнитному полю в соленоиде ( см. [25], стр. [22]

Рассмотренный, только что способ возбуждения ОКЦР способствует преимущественному возбуждению симметричных волн. Однако, кроме круговых колебаний, в ОКЦР могут существовать и некруговые. Знание их характеристик необходимо, во-первых, для ряда применений резонатора, и, во-вторых, такие колебания играют роль паразитных колебаний при работе на колебаниях круговых, поскольку в реальных системах всегда присутствуют локальные неоднородности, способствующие возбуждению некруговых колебаний. [23]

Принцип действия практически всех апериодических симметрирующих устройств основан на том, что для симметричной волны они имеют малое сопротивление, а для асимметричной - большое. [24]

В предыдущем параграфе был рассмотрен распад струи, происходящий из-за образования на ее поверхности симметричных волн. Оказалось при этом, что за распад струи ответственны волны, длина которых примерно в 10 раз превышает радиус струи. Поэтому имеет смысл рассмотреть общий случай деформации, ограничиваясь предположением о том, что длина волны велика по сравнению с радиусом струи. Последнее предположение позволяет существенно упростить задачу. [25]

Как уже отмечалось, формальное равенство п0 в (4.4) не приводит к дисперсионным уравнениям симметричных волн Еот к Нот, которые получаются лишь в предположении существования в пленке только одной из составляющих тока проводимости: либо / z для волн ЕООТ либо j f для волн Нот - При равенстве п0 могут присутствовать обе указанные составляющие тока проводимости. [26]

Задача о несимметричных волнах в круглом волноводе с открытым концом ставится так же, как и для симметричных волн гл. Внутри трубы по направлению к открытому концу, находящемуся при z0, распространяется электрическая волна Emi или магнитная волна Hmi. Нашей целью является вычисление электромагнитного поля, возникающего в результате диффракции такой волны на открытом конце волновода. [27]

Рассмотрение поля излучения в переднем полупространстве, а также в заднем полупространстве при Ф-0 приводит к тем же физическим выводам, что и в случае симметричных волн. [28]

Уравнение (4.33) является дифференциальным уравнением для R в частных производных по г и /; уравнения (4.34) и (4.35) служат дополнительными условиями, которые должны выполняться, если решение, представляющее сферически симметричную волну, существует. [29]

Если первые два слагаемых в (1.37) заведомо положительные, то третье может иметь любой знак, в результате чего появляется возможность для возникновения встречного потока мощности. Для симметричных волн ( я0) взаимный поток мощности равен нулю, вследствие чего встречных потоков мощности ие образуется. Одна из них дает прямой поток мощности, другая ( при соответствующих фазовых соотношениях) - обратный. Симметричные волны имеют по одной паре поперечных составляющих и соответственно однонаправленные потоки мощности. Таким образом, существование взаимных потоков мощности парциальных волн, образующих поля в слоистых изотропных структурах, может привести к возникновению встречных потоков мощности. При этом преобладание обратного по отношению к фазовой скорости потока мощности над прямым приводит к образованию обратной волны, у которой фазовая и групповая скорости направлены в противоположные стороны. Такая волна обладает аномальной дисперсией. [30]

Страницы: 1 2 3 4