Cтраница 2
Линейный источник цилиндрической волны имеет координаты ( го, фо) и представляет собой параллельную ребру нить электрического тока. [16]
О распространении цилиндрических волн при пластических деформациях ( скручивающий удар), Прикл. [17]
В случае цилиндрических волн ( v 2) общее решение уравнения (18.6) имеет несколько более сложный вид, чем для плоских ( vl) или сферических ( v 3) волн. Поскольку в линейном приближении взаимодействие волн отсутствует, то для нахождения решения с цилиндрической симметрией можно воспользоваться суперпозицией полученных выше сферически-симметричных решений. [18]
В случае цилиндрических волн смещения и направлены перпендикулярно к некоторой оси ( например, оси z) и зависят только от времени и от расстояния г от этой оси. [19]
В случае сферических и цилиндрических волн пластические деформации распространяются только на конечное расстояние. [20]
Разложения по цилиндрическим волнам являются нередко лишь промежуточным этапом в поиске простых аналитических представлений поля. Действительно, во многих случаях эти ряды сходятся столь медленно, что для получения удовлетворительной точности необходимо учитывать очень большое число членов суммы. Типичным примером является задача о рассеянии плоской волны на цилиндрическом препятствии. [21]
Разложения по плоским и цилиндрическим волнам взаимозаменяемы, так как они применимы к одному и тому же классу полей. [22]
В этом случае цилиндрическая волна при отражении от внутреннего края г а проникает через импе-дансную стенку ( хотя и убывает за ней по экспоненциальному закону) и может при ka - 1 попасть на противоположную сторону границы г а. Такой переход в изложенной теории запрещен. [23]
Соответствующее разложение для цилиндрической волны ( светящаяся линия) в полярных координатах г, у содержится в уравнениях ( 12а), ( 12Ь) стр. [24]
Это уравнение представляет монохроматическую цилиндрическую волну Ф (, t) e - i ( utФ () в интегральном виде. [25]
Этот случай соответствует цилиндрическим волнам. [26]
Этот вывод получен для цилиндрических волн, но, разумеется, он относится и к плоским волнам. Отметим в связи с этим, что полученный в работе [2] отличный от нашего результат о слабой зависимости частоты плоской волны типа геликона от ее амплитуды связан с учетом очень малых добавок от возмущения электронной плотности в косой волне. [27]
Можно исследовать аналогично распространение цилиндрических волн, в частности, для анизотропной среды, когда для частных видов анизотропии решения выражаются через квадратуры. [28]
Таким образом, потенциал расходящейся цилиндрической волны, возникшей от действовавшего в течение конечного времени источника, хотя и медленно, но обращается в нуль при / - - оо. [29]
Формально это геометрооптическое поле расходящейся цилиндрической волны, в котором, однако, источник помещен в комплексное пространство, а лучи имеют комплексную длину, так что и амплитуда и эйконал комплексны. Здесь то же самое, однако вещественные прямолинейные лучи в отличие от окрестностей каустики совсем отсутствуют - весь гауссов пучок в каком-то смысле каустическая тень. [30]