Cтраница 2
Три основные явления обусловливают закономерности распространения оптических волн через атмосферу: поглощение, рассеяние и турбулентность. Первые два определяют среднее затухание электромагнитного поля при фиксированных атмосферных условиях и сравнительно медленные изменения поля ( медленные замирания) при изменении метеорологических условий. [16]
Можно получить уравнение распространения для двух оптических волн, следуя методу из разд. [17]
Формула (7.1.11) показывает, что показатель преломления оптической волны зависит не только от интенсивности самой волны, но также и от интенсивности других волн, распространяющихся вместе с данной. [18]
Почти любой эксперимент по определению статистических характеристик оптической волны, прошедшей слой турбулентной среды, в принципе дает возможность найти интенсивность турбулентных пульсаций, описываемую структурной характеристикой С. [19]
Первое соотношение показывает, что изменение частоты оптической волны при рассеянии равно частоте упругой волны, т.е. имеют место биения между возбуждающей и упругой волной. [20]
Проблема прозрачности тропосферы весьма важна при исполь-зотшии оптических волн. В частности, ввиду молекулярного поглощения здесь можно выделить лишь ряд окон прозрачности, к которым относится и участок спектра 0 1 - г 0 8 мкм, содержащий область видимого енота. [21]
Формула (7.1.11) показывает, что показатель преломления оптической волны зависит не только от интенсивности самой волны, но также и от интенсивности других волн, распространяющихся вместе с данной. [22]
Малые частицы, размер которых соизмерим с длиной оптической волны, при наблюдении в естественном свете в основном очень слабо отличаются от дисперсионной среды, и поэтому их счет затруднен. При наблюдении препарата в скрещенных поляроидах такие микрообъекты резко контрастируют на темном фоне среды вследствие двойного лучепреломления, либо за счет кажущегося двупреломления при дифракции. Последнее, по-видимому, усиливается при использовании скошенной подсветки поля зрения микроскопа. [23]
Магнитооптические свойства оценивают по магнитооптической активности в диапазоне оптических волн с учетом возможной их анизотропии. [24]
Это волновое уравнение имеет фундаментальное значение в распространении акустических и оптических волн. [25]
В сильном световом поле в нелинейной среде может происходить взаимодействие оптических волн не только друг с другом, но и с акустическими и молекулярными колебаниями вещества. [26]
Магнитооптический эффект Фарадея может быть объяснен различием в скоростях распространения оптических волн разной поляризации. Предположим, что линейно поляризованная монохроматическая световая волна падает на вещество, помещенное в постоянное магнитное поле с индукцией В; направление распространения волны совпадает с направлением поля. Известно, что линейно поляризованная волна может быть представлена в виде суммы двух волн разной поляризации. [27]
Эффект Фарадея обычно значительно сильнее эффекта Керра благодаря более полному взаимодействию оптической волны с материалом. [28]
Для прозрачной частицы механизм раскачки поверхности связан с эффектом пондеромоторного действия поля оптической волны. [29]
Описанная модель дает простое объяснение влиянию на показатель преломления постоянных полей и полей оптических волн. В обоих случаях изменение показателя преломления равным образом зависит от численных значений модельных параметров. [30]