Оптическая волна

Cтраница 3

В зоне проводимости возникают периодические дополнительные концентрации с периодом, равным половине длины оптической волны. [31]

В последние годы в связи с бурным освоением диапазонов миллиметровых, суб - миллиметровых и оптических волн особое внимание ученых и инженеров привлекает проблема создания высокодобротных резонансных и волноведуших структур открытого типа. Одним из наиболее существенных преимуществ открытых электродинамических резонансных структур по сравнению с закрытыми резонансными системами является значительно более редкий спектр добротных колебаний. [32]

Разработанная в [3] установка для регистрации фазы световой волны, основанная на принципе гетеродинирования оптических волн с предварительным сдвигом частоты гетеродинного потока с помощью дифракционно-доплеровского модулятора, в принципе предназначена для регистрации больших фазовых девиаций. Однако по своей сути она содержит те же недостатки, что и измерительные схемы оптических интерферометров, в которых необходимая информация о фазовых отклонениях получается из двух сигналов, сформированных со сдвигом на я / 2 рад. [33]

На границе раздела двух сред импульсные тепловые волны отражаются подобно гармоническим тепловым волнам или оптическим волнам. Параметр Г является индикатором характера теплового контакта между двумя материалами. Нулевое значение Г соответствует идеальному контакту двух идентичных материалов, случай Г О соответствует более теплопроводной подложке, Г 0 обозначает подложку, менее теплопроводную, чем покрытие. Графическая интерпретация этих случаев показана на рис. 3.12 для нагрева в виде прямоугольной ступеньки. [34]

Распространение акустических волн через периодические доменные структуры в электро - и магнитоупорядоченных веществах отличается от распространения оптических волн по ряду характеристик. Во-первых, акустические волны непосредственно взаимодействуют с доменными структурами, поскольку пьезоэлектрические и магнитоупругие коэффициенты доменов с антипараллельной ориентацией будут отличаться знаками. Во-вторых, если для распространения оптических волн, как правило, выполняется условие АОПт D, то для акустических волн, наоборот, в большинстве случаев справедливо условие Аак D. Вследствие первого обстоятельства очевидно, что наиболее интересные аспекты распространения могут возникать в первую очередь в пьезоэлектриках или магнетиках. [35]

С другой стороны, большая длина волны расширяет возможности ГНК, поскольку объекты, непрозрачные для оптических волн, становятся прозрачными для акустических. Это свойство позволяет разглядывать исследуемый объект по всему объему. Результатом применения такого акустического метода является изображение внутренней структуры трехмерного испытуемого объекта. Это изображение особенно полезно при определении местонахождения различных дефектов внутри исследуемого объекта. Акустическая голография обладает целым рядом других преимуществ при формировании видимых изображений облученного звуком объекта. [36]

Поведение спектральной плотности турбулентности в интервале диссипации в ряде случаев существенным образом определяет характеристики флуктуации поля оптической волны. Это побуждает изыскивать способы контроля спектра, знание которого необходимо для изучения закономерностей распространения оптического излучения в среде и для прогнозирования статистических характеристик волны. С другой стороны, надежные экспериментальные данные о поведении спектральной плотности в интервале диссипации необходимы, чтобы разобраться в приемлемости многочисленных гипотез, которые используются в настоящее время для искусственного замыкания уравнений статистической гидродинамики [38], и исследовать вопрос о достоверности получаемых при этом моделей турбулентности. [37]

Спектроскопическое проявление этого эффекта заключается в том, что при его наличии электронные переходы происходят более простым образом: поле оптической волны взаимодействует с орбитальным угловым моментом и вызывает переходы, которые не зависят от направления спинового момента. Аномальный эффект Зеемана, зависящий от соотношения между спиновым и орбитальным моментами, заменяется нормальным эффектом Зеемана, характерным для бесспиновых систем. Термин эффект Пашена - Бака применяется и в других ситуациях, когда поле нарушает связь спинового и орбитального моментов. В качестве примера можно привести действие аксиального ядерного кулоновского электростатического потенциала на угловые моменты двухатомной молекулы; его влияние обсуждается в разд. [38]

Чтобы конкретизировать численные значения функции pw ( W) при каждом значении W, нужно знать контур спектральной линии для данной оптической волны. [39]

Подобно тому, как это уже обсуждалось для квазипериодической ( фотонной) решетки, рассмотрим условия для возникновения сильного взаимодействия между двумя оптическими волнами. [40]

Распространение электромагнитных волн в приземном пространстве. [41]

Несмотря на то что исторически излучения оптического диапазона волн начали использоваться человечеством гораздо раньше, чем любые другие электромагнитные поля, распространение через атмосферу оптических волн гораздо менее изучено по сравнению с распространением любых волн радиодиапазона. Объясняется это более сложной картиной явлений распространения, а также и тем, что широкое изучение явлений, сопровождающих взаимодействие электромагнитных волн оптического диапазона с атмосферой, началось лишь в последнее время, после изобретения и начала широкого всестороннего применения оптических квантовых генераторов - лазеров. [42]

В настоящее время ученые нашей страны и за рубежом успешно совершенствуют радиоаппаратуру в направлении ее микроминиатюризации, повышения надежности, освоения сверхвысоких частот, инфракрасных и оптических волн, увеличения дальности действия и расширения областей применения радиотехники. [43]

Принцип Франка - Кондона - предположение о том, что при переходе кристалла ( молекулы) из одного электронного состояния в другое под действием поля оптической волны состояния ядер атомов ( ионов) не изменяются. [44]

Поскольку тензоры диэлектрической восприимчивости хо и проницаемости б, описывающие оптические свойства в диэлектрических средах, сохраняются постоянными от домена к домену в ПДС, то и распространение оптической волны не будет зависеть от доменной структуры. Однако приложение постоянного электрического поля к ПДС вследствие электрооптического эффекта создает периодические изменения значения и знака показателя преломления и коэффициента диэлектрической проницаемости. [45]

Страницы: 1 2 3 4