Cтраница 3
Потенциал Сюзерленда представляется полезным благодаря тому, что эта модель при выборе т 6 дает теоретически правильную асимптотическую форму потенциальной кривой для больших значений г. Отталкивательная часть потенциала - жесткая сфера - нереальна, однако это часто несерьезный дефект при высоких температурах. [31]
Данные, полученные для условий, далеких от критической точки, указывают на то, что это точная асимптотическая форма. [32]
Поэтому оба члена в ( 128 1) оказываются различного порядка величины и это выражение, как асимптотическая форма волновой функции, может оказаться незаконным - малый член в нем на фоне большого может оказаться недопустимым превышением точности. [33]
Влияние начального пограничного слоя на процесс присоединения и, следовательно, на донное давление обусловлено отклонением от асимптотической формы слоя смешения, связанным с определенным профилем скорости в точке отрыва. [34]
Когда одна из разностей Я - W меняет знак с плюса перед разрывом на минус за ним, асимптотическая форма решения при % - Ьоо содержит на одну константу больше чем в случае определенных знаков разностей Я - W. Однако в этом случае, когда Яу - W обращается в нуль, система уравнений (7.2.10) имеет особую точку и условие прохождения интегральной кривой через эту точку дает необходимое условие для нахождения дополнительной произвольной постоянной. [35]
Однако, если потенциал имеет вид потенциала Юкавы и ведет себя подобно ехр ( - тг) при г - - оо, асимптотическая форма волновой функции % - ехр ( Ikr), отвечающая выходящей плоской волне, затухает быстрее, чем U ( г) ехр ( - Ikr) при г - - оо, если Im k т / 2, и поэтому решение в виде ряда отсутствует в данной области. [36]
Коэффициент 4 / 3 оспаривался [5], и поэтому наиболее простым подтверждением уравнения ( 10) является то обстоятельство, что оно следует из асимптотической формы уравнения излучения для оптически толстой среды. Рассмотрим слой газа толщиной L, ограниченный абсолютно черными поверхностями, внутри которого происходит перенос тепла только за счет излучения. [37]
Как было показано в предыдущем параграфе, в узкополосных ЛСЭ при большом преобразовании частоты колебаний изменение энергии электронов относительно не велико, что позволяет существенно упростить уравнения ЛСЭ и представить их в асимптотической форме, универсальной для всех приборов. [38]
Для определения излучаемого потока энергии, импульса и углового момента вычисляют ( усредненный по времени) вектор Пойн-тинга, заданный в виде S ( / z / Re ( E х В) с использованием асимптотической формы электромагнитных полей. Это дает исключительно сложный результат, как и следовало ожидать, поскольку он описывает наиболее Общее возможное угловое распределение излучения от произвольного конечного источника. Хотя использование метода углового момента позволяет значительно упростить этот общий результат, но ответ все еще слишком сложен, чтобы приводить его здесь. [39]
Из экспериментальных изотерм адсорбции н-парафинов цеолитом 5А были определены изостерические теплоты адсорбции н-додекана, н-пентадекана, н-октадекана только для небольшой области заполнения цеолита адсорбируемым веществом ( табл. 3), так как для более высоких значений а вычисленные теплоты из-за асимптотической формы изотерм адсорбции становились эрратическими величинами. [40]
Интеграл jS0 ( x, p) kg ( p) dp существует в этом случае как несобственный. Асимптотическая форма ннтегра-ла, порожденного первым слагаемым (5.3), может быть найдена с помощью интегрирования по частям относительно переменной и. Мы обозначим этот вклад через б / i, но не будем приводить явных формул для него, так как в окончательной формуле сумма всех вкладов от точки и 1 аннулируетоя. [41]
Полученный результат находится в хорошем согласии ( в пределах 10 %) с эмпирическим значением а. При использовании асимптотической формы теории Борна - Грина результаты были бы совершенно отличными. [42]
Экспериментальный материал является, очевидно, очень обширным. Для проверки теоретически ожидаемых асимптотических форм при низких энергиях можно использовать только небольшую его часть, поскольку во многих случаях большая плотность уровней препятствует существованию достаточно большой энергетической области, в которой можно провести эту проверку. [43]
Отсюда легко будет вывести асимптотическую форму йопт. Во-вторых, он относится к тому множеству ( или любому из них, если их несколько) из N элементов, которое удовлетворяет условию: для любого другого множества из / V элементов, имеющего схему с равномерно ограниченной ошибкой, нижняя достижимая граница не может быть меньше, чем граница для самого этого множества. [44]
Это выражение применимо для больших г внутри сферы радиуса г R. Последний множитель в формуле (19.93) представляет собой асимптотическую форму умноженной на г радиальной части регулярного решения уравнения для кулоновского поля. Индекс GS у ц, указывает на то, что функция рассматривается внутри сферы Гордона. Дополнительный сдвиг фазы е обусловлен потенциалом в промежуточной области. [45]