Несимметричная волна

Cтраница 2

Во всех симметричных линиях передачи приходится считаться с появлением несимметричных волн. Эти так называемые синфазные волны возникают даже при небольших нарушениях симметрии в любом месте системы передачи и могут иметь чрезвычайно большую амплитуду при благоприятных для них резонансных условиях. Опасность особенно велика при экранированной двухпроводной линии, в которой хорошо распространяются волны типа применяемого в коаксиальных лилиях. Синфазные волны возникают также при несимметрии измеряемого объекта, и их появление ведет к ошибкам измерения. Симметричное полное сопротивление двухполюсника может быть измерено правильно с помощью трех - inpсводной системы только тогда, когда третий провод ( внешний) остается нейтральным. [17]

Другими словами, симметричные волны на гибкой нити соответствуют несимметричным волнам линейной плотности и поэтому они переносят массу. [18]

Нужно также учесть, что развертывание цилиндрических волн в сферические происходит в случае несимметричных волн более сложно, чем в случае симметричных. [19]

Все дальнейшее построение основано на свойстве составного волновода вести волну при условиях, когда каждый волновод несимметричную волну не ведет. [20]

И, наконец, сгустки электронов, движущиеся в диафрагмированном волноводе, при определенных условиях возбуждают несимметричную волну с радиальной компонентой поля на оси волновода. Возникшая несимметричная волна действует на сгусток, смещая его от оси волновода. [21]

Первый сгусток не испытывает радиального воздействия собственного поля излучения, так как взаимодействует с продольной компонентой поля несимметричной волны. Расстояние между сгустками не равно целому числу длин волн излучаемого несимметричного поля, поэтому поперечная составляющая поля уже не равна нулю в месте расположения второго сгустка. Второй сгусток уже находится под воздействием радиальной составляющей поля несимметричной волны, излученного первым сгустком, и смещается в радиальном направлении. [22]

Методы борьбы с укорочением импульса, по имеющимся в настоящее время представлениям, заключаются: во-первых, в увеличении длины волны генераторов сверхвысоких частот, питающих ускоритель; во-вторых, в использовании структур с переменной геометрией, в которой ускоряющая волна имеет постоянную амплитуду и скорость, а излученная несимметричная волна изменяет скорость; в-третьих, в применении всех возможных мер, улучшающих симметрию ускоряющей волноводной структуры и пучка; в-четвертых, в применении фильтров типов волн, например, на диафрагмах ускоряющего волновода делают разрезы, направленные поперек линий тока волны НЕ и способствующие ее подавлению. [23]

При сравнении обоих способов расчета для симметричных волн ( § 15 и 16) мы отметили, что первый способ следует предпочесть по соображениям однозначности; произведенное сравнение характеристик излучения волны ( рис. 25) также подтверждает преимущества первого способа. Для несимметричных волн совершенная непригодность второго способа очевидна уже без всяких вычислений. Во-первых, формула (29.05) для характеристик излучения волн Нц дает провал при ( & 1л, что не соответствует истине. Во-вторых, при условии с 1, когда от принципа Гюйгенса только и можно ожидать хороших результатов, поля Е Н согласно формуле (29.03) гораздо сильнее полей Е - Нь, причем этот результат находится в согласии со строгой теорией. [25]

Поперечное сечение круглого слоистого волновода с резис-гивными пленками. [26]

Для симметричных волн типа Е и Н в Л - слойном волноводе запись граничных условий приводит к 2 ( N-1) уравнениям относительно такого же числа постоянных интегрирования краевых задач либо Неймана, либо Дирихле. Для несимметричных волн из граничных услозий получаем 4 ( М-1) уравнений относительно 4 ( N-1) постоянных интегрирования обеих краевых задач. [27]

Структуры полей и критическом режиме. [28]

Симметричная Н - волна при Р 0, P V0 также в обоих слоях должна иметь по две составляющие магнитного поля Нг Ч Нг. Для несимметричных волн наличие угловой зависимости в распределении на резистивной пленке заряда н поверхностного тока обеспечивает ( при Р 0, P V0) присутствие всех составляющих поля, убывающих по закону ехр ( - Р г), как в том, так и в другом слое. Таким образом, существование частот, на которых Р 0, P V0, для несимметричных волн обосновывается н с позиции представления структуры поля. [29]

Вращение против часовой стрелки получается при всех положительных углах от 0 до 180, а вращение по часовой стрелке при отрицательных углах, лежащих в тех же пределах. Наложение ( несимметричной волны ( например, пилообразного напряжения) более высокой частоты1 на одно из напряжений позволяет легко определить направление вращения. [30]

Страницы: 1 2 3