Несимметричная волна

Cтраница 3

Поперечные составляющие электрического поля некоторых волн круглого волновода. [31]

Термин вырождение означает совпадение собственных значений двух волн и, следовательно, их постоянных распространения. Поляризационное вырождение несимметричных волн очевидно. [32]

Распределение линий i. ф ( г, г const поля дифракции Я01 - волны иа ступеньке ( падение из узкого волновода, 9 0 5, х 7 0. [33]

Задачи дифракции несимметричных волн Епр - и Я р-типов на скачке сечения круглого волновода значительно отличаются от симметричных волн. [34]

Характерная особенность неустойчивостей, обусловленных пространственным зарядом, заключается в том, что, как видно из соотношений (8.5) и (8.8), имеет место бесконечное число нарастающих колебаний с различными частотами Re о, но примерно равными инкрементами нарастания Imo. Случайное начальное возмущение возбуждает целый спектр таких несимметричных волн, которые нарастают одинаково быстро. По достижению ими конечных амплитуд начинается нелинейное взаимодействие между ними, в результате которого электронное облако в негенерирующем магнетроне остается симметричным только в статистическом смысле: оно ведет себя хаотически, беспорядочно пульсирует, выбрасывая часть электронов на анод ( он расположен дальше от электронного облака, чем катод, поэтому анодный ток на него меньше) и катод. Данное качественное рассмотрение подтверждается и полномасштабным численным моделированием, на результатах которого мы остановимся в следующем разделе лекции. [35]

Аналогичным методом была также решена задача о диф-фракции электромагнитных волн на стыке спирального и обычного круглого волноводов, имеющих один и тот же радиус а. Следует отметить, что все задачи о спиральном волноводе отличаются значительной сложностью, особенно для несимметричных волн; в частности, факторизация функции (63.28) приводит к громоздким вычислениям, которые в силу условий (63.34) и (63.36) упростить не удается. [36]

А или В) поочередно равной нулю. При этом по формулам (25.17) обе постоянные F2 и G2 оказываются всегда отличными от нуля ( для несимметричных волн), так что сложное электромагнитное поле, возникающее при диффракции несимметричной электрической или магнитной волны на открытом конце волновода, всегда имеет как электрическую, так и магнитную функцию Герца. Поэтому среди волн, идущих от конца в глубь трубы, присутствуют все электрические и магнитные волны с той же азимутальной зависимостью, что и поле набегающей волны. Симметричные волны, у которых / л 0, являются в этом отношении исключением, потому что для них А 0 и / 72G2 0, так что электромагнитное поле имеет лишь одну функцию Герца. [37]

N 2 ( 2q - - 1); N N, задача становится несамосопряженной. Таким образом, только для несимметричных волн в круглом экранированном волноводе с произвольным числом аксиальных слоев краевая задача является несамосопряженной и допускает существование комплексных собственных значений. [38]

Сравнивая эти два способа расчета, нужно иметь в виду, что в качестве вторичных источников в принципе Гюйгенса более естественно брать электрическое и магнитное поля, а не вспомогательные функции, не имеющие непосредственного физического смысла и определяемые заданным полем неоднозначно. Его преимущества выявляются наиболее четко три рассмотрении несимметричных волн ( гл. [39]

Первый сгусток не испытывает радиального воздействия собственного поля излучения, так как взаимодействует с продольной компонентой поля несимметричной волны. Расстояние между сгустками не равно целому числу длин волн излучаемого несимметричного поля, поэтому поперечная составляющая поля уже не равна нулю в месте расположения второго сгустка. Второй сгусток уже находится под воздействием радиальной составляющей поля несимметричной волны, излученного первым сгустком, и смещается в радиальном направлении. [40]

Симметричная Н - волна при Р 0, P V0 также в обоих слоях должна иметь по две составляющие магнитного поля Нг Ч Нг. Для несимметричных волн наличие угловой зависимости в распределении на резистивной пленке заряда н поверхностного тока обеспечивает ( при Р 0, P V0) присутствие всех составляющих поля, убывающих по закону ехр ( - Р г), как в том, так и в другом слое. Таким образом, существование частот, на которых Р 0, P V0, для несимметричных волн обосновывается н с позиции представления структуры поля. [41]

Такая эпюра скоростей соответствует случаю, когда критический слой пара ( точка d) находится на достаточно большом расстоянии от границы раздела. Волновая поверхность пленки и взаимодействующий с ней паровой поток генерируют диффузионную турбулентность, которая дает наибольший вклад в процесс обмена массой, импульсом и энергией между фазами. На режимах со шквальными волнами вступает в действие механизм, связанный со срывом частиц жидкости с гребней несимметричных волн и образованием пенно-пузырьковой структуры на поверхности раздела. [42]

Сигнал треугольной формы с максимальным значением а ограничивается каждые полпериода на уровне с в течение времени, пропорционального 1-с / а. Основная составляющая симметричного треугольного входного сигнала равна 8а / ла. Для малых сигналов, вплоть до значения я / с1, коэффициент усиления равен единице. Для несимметричных входных сигналов может быть применен метод анализа, показанный на рис. 11.8. Пока наложенная постоянная составляющая равна нулю, фазовый сдвиг отсутствует. Но если постоянная составляющая имеет полярность, соответствующую направлению, в котором волна изменяется наиболее быстро, то фаза выходного сигнала запаздывает по отношению к входному, как при гистерезисе. Если постоянная составляющая, наложенная на несимметричную волну, имеет полярность, соответствующую направлению, в котором волна изменяется наиболее медленно, то симметричный ограничитель будет вводить опережение по фазе подобно отрицательному гистерезису. [43]

При равных общих размерах с прямоугольными они имеют более низкую критическую частоту. Характеристическое сопротивление может быть достигнуто значительно меньшим, чем у прямоугольного волновода, и в частности, равным характеристическому сопротивлению несимметричного волновода. Причем разнос между критическими длинами волн для различных типов волн заметно больше, чем у прямоугольного волновода, что также существенно для широкополосного перехода. Несимметричный полосковый волновод подключается к отрезку гребенчатого волновода с соответствующим характеристическим сопротивлением. При этом переориентация поля минимальна. Гребенчатый волновод плавно или ступенчато переходит в прямоугольный. Так как гребенчатый волновод симметричен, то несимметричная волна 20 не возбуждается в прямоугольном волноводе. К тому же в гребенчатом волноводе колебания Нж имеют значительно меньшую критическую длину волны, чем в прямоугольном. Это дает возможность использовать такие переходы практически во всей полосе частот между критическими частотами колебаний Я40 и Нж прямоугольного волновода. [44]

При равных общих размерах с прямоугольными они имеют. Характеристическое сопротивление может быть достигнуто значительно меньшим, чем у прямоугольного волновода, и в частности, равным характеристическому сопротивлению несимметричного волновода. Причем разнос между критическими длинами волн для различных типов волн заметно больше, чем у прямоугольного волновода, что также существенно для широкополосного перехода. Несимметричный полосковый волновод подключается к отрезку гребенчатого волновода с соответствующим характеристическим сопротивлением. При этом переориентация поля минимальна. Гребенчатый волновод плавно или ступенчато переходит в прямоугольный. Так как гребенчатый волновод симметричен, то несимметричная волна Яго не возбуждается в прямоугольном волноводе. К тому же в гребенчатом волноводе колебания Изо имеют значительно меньшую критическую длину волны, чем в прямоугольном. Это дает возможность использовать такие переходы практически во всей полосе частот между критическими частотами колебаний Ны и Я3о прямоугольного волновода. [45]

Страницы: 1 2 3