Рентгеновская волна

Cтраница 1

Природа рентгеновских волн аналогична световым, только последние имеют большую длину волны - 4000 - 7500 А. Рентгеновские лучи получаются в специальных приборах в результате торможения электронов при их столкновении с мишенью, при этом кинетическая энергия электронов превращается в разновидность электромагнитных колебаний - рентгеновские лучи. Получение, свойства, использование рентгеновских лучей рассматриваются в курсе физики. [1]

Рассмотрим прохождение неполяризованной рентгеновской волны через клиновидную кристаллическую пластинку, наибольшая толщина которой значительно меньше волнового фронта падающей вакуумной волны. Пограничные условия на входной грани, а также волновое поле внутри кристалла, которое формируется соответственно этим пограничным условиям, остаются неизменными и, следовательно, описываются в соответствии с вышеизложенным детальным анализом. [2]

Максимум интенсивности дифрагировавших рентгеновских волн соответствует направлению, определяемому законами зеркального отражения. [3]

Именно поэтому рассеяние рентгеновских волн определяется электронами, а не ядрами атомов. [4]

Я - длина рентгеновской волны, определяемая в тех же единицах, что и Lc; со - приборная поправка к ширине, рад; Wx - наблюдаемая ширина линий на половине высоты пика, рад; Ф - угол отклонения дифракционного луча, со1 - наблюдаемая ширина линий для крупнокристаллического вещества, рад. Этот метод очень удобен для приближенного измерения удельной поверхности отдельных кристаллических компонентов в катализаторе [2, 203], по он неприменим к изучению аморфных материалов. Чувствительность метода можно повысить, удлиняя время экспозиции. Для полуаморфных кристаллов размер частиц, найденный по уширению линий, может оказаться меньшим, чем размер частиц, найденный методом газовой адсорбции, так как для молекул газа доступна только внешняя поверхность мицелл, а рентгеновские лучи чувствуют все поверхности раздела кристалла. [5]

Именно поэтому рассеяние рентгеновских волн определяется электронами, а не ядрами атомов. [6]

Физическая модель распространения электромагнитных рентгеновских волн, положенная в основу излагаемой теории [14], сводится к следующему. Мы пренебрегаем действием рентгеновских волн на ядра атомов. [7]

Указание: закон дисперсии рентгеновских волн определяется выражением n ( uj) 1 - оД / о 2, где и п - константа. [8]

К выводу формулы Случай г. г. ы. [9]

Рассматривая в этой главе распространение рентгеновских волн через кристаллическую пластинку, мы исходили из модели, включающей два важных условия: падающая волна является плоской монохроматической и ширина ее фронта велика сравнительно с толщиной пластинки. [10]

Сравнение интерференционных полос в рентгеновском и оптическом диапазонах, свидетельствующее об осуществимости рентгеновской микроскопии с помощью голограммы. [11]

При распространении голографии на область рентгеновских волн необходимо помнить, что критерии интерферометрии позволяют априори оценить успех голографического метода, если путем моделирования выполнить некоторые необходимые эксперименты. [12]

Другой способ наблюдения дифракции и интерференции рентгеновских волн основан на предложении Лауэ ( 1913) - воспользоваться кристаллическими решетками, в которых атомы и молекулы, упорядочение расположенные ( с определенными интервалами) вдоль линий и на плоскостях, могли бы играть роль периодических неоднородно-стей. Схема опыта, подтвердившего возможность получения дифракционной картины от кристаллов, показана на рис. IV.85, а, где К - рентгеновская трубка; 5 - отверстие, через которое узкий пучок рентгеновского излучения проникает в свинцовый ящик Р и падает на кристаллическую пластинку К, поставленную строго перпендикулярно лучам; Р - фотографическая пластинка. Центральное темное пятно образуется неотклоненными лучами. Каждое маленькое пятнышко вокруг центрального есть результат интерференции ( взаимного усиления) рентгеновских лучей, отклоненных атомами решетки; расположение этих пятен на экране оказалось различным у различных веществ. [13]

Исследования, позволившие заполнить промежуток между ультрафиолетовыми и рентгеновскими волнами, принадлежат французскому исследователю Хольвеку, погибшему в концентрационном лагере во время гитлеровской оккупации во Франции. [14]

Таким образом, изложенная трактовка процесса распространения рентгеновских волн в кристалле при наличии ограниченного волнового фронта падающей волны приводит к более общему представлению, согласно которому наблюдаемое распределение интенсивности может рассматриваться как интерференционная картина. В случае падающей плоской волны с неограниченным волновым фронтом интерференционная картина, известная как маятниковое решение динамической задачи, может быть вычислена как интерференция двух волновых полей - физическая модель, использование которой не обязательно. Тот же результат может быть получен при использовании функций влияния по методу Римана. [15]

Страницы: 1 2 3