Сигнальная волна
Cтраница 1
Сигнальная волна проходит через керровскую среду без изменения числа фотонов, так что фаза пробной волны модулируется числом фотонов сигнальной волны. Фазовый сдвиг пробной волны измеряется с помощью фототока балансного детектора. На рис. 19.1 коэффициент пропускания зеркал MI и М равен нулю для частоты сигнального поля v и равен единице для частоты пробного поля г / р, так что интерферометр создается лишь для пробного поля. [2]
Плоская сигнальная волна частотой со ( рис. 197) распространяется в положительном направлении оси Z, перпендикулярно которой в плоскости X У расположена фотопластинка. [3]
Если мощная сигнальная волна падает на такой нелинейный материал, то она вызывает изменение показателя преломления, так что слабая пробная волна, проходя через материал, испытывает сдвиг фазы, пропорциональный интенсивности сигнальной волны. Изменение показателя преломления, описываемое формулой (19.2.1), называется оптическим эффектом Керра. В этом разделе мы опишем схему КН измерения, основанную на эффекте Керра, в которой измеряется число фотонов сигнальной волны путем измерения фазы опорной волны. [5]
 |
Оптические генераторы на основе четырехволнового взаимодействия. [6] |
ФРК проходит также и встречная сигнальная волна S2, являющаяся комплексно-сопряженной репликой прямой волны Si. В результате ее дифракции на голограмме, записываемой световыми пучками Ri и 5Ь порождается четвертая волна R2, которая в свою очередь вместе с волной S2 также начинает участвовать в процессе формирования указанной голограммы. [7]
 |
Зависимость функции ч. от нормированного диаметра D / pT. [8] |
При использовании в качестве сигнальной волны лазерного пучка размер оптимальной апертуры увеличивается в соответствии с формулой (3.32), оценивающей радиус когерентности для пространственно-ограниченного пучка. [9]
В случае четырехволнового смешения сигнальной волной в присутствии волн накачки в нелинейной среде наводится такая поляризация, структура излучения которой полностью совпадает со структурой излучения сигнальной волны, волны накачки и обращенной волны. В отсутствие волны 4 на входе в нелинейную среду излучение будет синфазным для сигнального и обращенного пучков и противофазным для пучков накачки. Это будет проявляться как усиление сигнального пучка, рождение обращенного пучка и затухание пучков накачки. [10]
ГО наблюдается при отстройке частоты сигнальной волны от частоты волн накачки. [11]
Усиление отраженной фазово-сопряженыой волны и прошедшей сигнальной волны происходит потому, что среда накачивается приложенными извне волнами, которые могут подводить энергию. В представлении чисел заполнения процесс четырехволнового смешения можно описать как процесс, при котором в каждой из двух волн накачки уничтожается, а к сигнальной и фазово-сопряженной волнам добавляется, по одному фотону. [12]
Таким образом, распределение амплитуды и фазы сигнальной волны ( оптический сигнал) представляют собой френелевский образ распределения пропускания объекта. [13]
Во-первых, поперечный импульс электрона в поле сигнальной волны будем считать слаборелятивистским p s С гас, или соответственно as C 1 / 7о - Относительно накачки будем считать, что в соответствии с условием (2.117) приобретаемый электроном в ее поле поперечный импульс является релятивистским p i гас, но все же много меньшим поступательного импульса рц. [14]
Взаимодействие сильной волны накачки с частотой соз и слабой сигнальной волны с частотой ом за счет квадратичной восприимчивости Х2 приводит к появлению в нелинейной поляризованности осцилляции на разностной частоте о2 соз - соь При выполнении векторного условия пространственного синхронизма k2 ks - ki распространяющиеся в направлении вектора k2 вторичные волны частотой со2, испускаемые во всем объеме нелинейной среды, складываются синфазно. В результате энергия сильной волны накачки частоты соз эффективно передается холостой волне с разностной частотой ( 02 со3 - coi и сигнальной волне частотой coi, вызывая ее усиление. [15]
Страницы: 1 2 3 4