Сигнальная волна
Cтраница 3
В результате такого взаимодействия часть энергии, которая вначале содержится в волне накачки, постепенно преобразуется в сигнальную волну, распространяющуюся в случае ВКР в прямом и обратном направлениях, а в случае ВРМБ только в обратном направлении. В оптических линиях связи даже в отсутствие инжектируемого сигнального поля благодаря спонтанной эмиссии всегда существует слабый сигнал, который может быть значительно усилен за счет мощности волны накачки, несущей полезную информацию. [31]
Мы уже видели из уравнения (22.6.10), что зондирующая волна испытывает фазовый сдвиг в результате взаимодействия с сигнальной волной Й2, который зависит от числа фотонов в сигнальной волне. Пусть ар является амплитудой зондирующей волны, выходящей из керровской среды КМ после взаимодействия. [32]
Условием реализации такой особенности является наличие двух волн накачки, падающих на кристалл с разных сторон, помимо сигнальной волны. Минимальный порог расщепления спектра соответствует равенству интенсивностей волн накачки. [33]
Следовательно, выбор рабочей точки и соотношение между интенсив-ностями сигнальной и опорной волн, а также величина изменения фазы сигнальной волны в результате внешнего воздействия определяют искажения, то есть нелинейность, в преобразовании формы детектируемого сигнала. Кроме того, чувствительность интерферометрической измерительной схемы оказывается зависящей от шумов фотоприемника. Следовательно, при использовании волоконных интерферометров в измерительных устройствах необходимо учитывать дрейф его рабочей точки вследствие случайных изменений разности фаз волн в результате механических и температурных воздействий, изменение масштабного коэффициента из-за изменения соотношения интенсивностей волн и нелинейность характеристики интерферометра. [34]
Сигнальная волна проходит через керровскую среду без изменения числа фотонов, так что фаза пробной волны модулируется числом фотонов сигнальной волны. Фазовый сдвиг пробной волны измеряется с помощью фототока балансного детектора. На рис. 19.1 коэффициент пропускания зеркал MI и М равен нулю для частоты сигнального поля v и равен единице для частоты пробного поля г / р, так что интерферометр создается лишь для пробного поля. [35]
Более того, использование оптического гетеродинирования по стандартным схемам не позволяет построить эффективный способ разделения амплитудных и фазовых флуктуации в сигнальной волне при очень большом значении девиации фазы, превышающей период 2я рад. [36]
Детектирование более широкополосных сигналов сопряжено с ростом значения порога чувствительности волоконных интерферометров, вследствие чего реально измеряемые на практике значения изменения фазы сигнальной волны пока еще не превосходят значения Ю-6 рад. [37]
Поэтому пассивное обращающее зеркало на фоторефрактивном кристалле нельзя поставить вместо Зц, так как для своего функционирования оно требует не слишком малой интенсивности сигнальной волны. [38]
Индексы н, с, х относятся к волне накачки, сигнальной и холостой волнам соответственно; штриховые индексы обозначают встречные по отношению к сигнальной волне с волны. [39]
В случае четырехволнового смешения сигнальной волной в присутствии волн накачки в нелинейной среде наводится такая поляризация, структура излучения которой полностью совпадает со структурой излучения сигнальной волны, волны накачки и обращенной волны. В отсутствие волны 4 на входе в нелинейную среду излучение будет синфазным для сигнального и обращенного пучков и противофазным для пучков накачки. Это будет проявляться как усиление сигнального пучка, рождение обращенного пучка и затухание пучков накачки. [40]
 |
Схема волнового синхронизма анизотропного попутного четырехпучкового взаимодействия для положительных кристаллов ( пе па. [41] |
Здесь приняты те же обозначения, что и для встречного четырех-пучкового взаимодействия, за исключением в, который определяет полный угол между волной накачки и сигнальной волной в кристалле. [42]
Как следует из (1.49) и (1.50), для среды с локальным нелинейным откликом фаза сопряженной волны меняется по глубине среды по линейному закону, а для сигнальной волны эта зависимость нелинейна. Правда, нелинейность существенна для малых 7 z, с ростом же 7 z закон изменения фазы приближается к линейному. Относительный сдвиг парциальных решеток 6б) з, 6е42 и е) 4, 6е32 ( Ф) на входе среды равен - тг / 2 (1.51), т.е. оптимален для усиления. Хотя по мере продвижения в глубь среды сдвиг уменьшается, он не обращается в нуль. [43]
Выбрав волну el в качестве волны накачки, а волну el в качестве сигнальной, получим из (3.182) и (3.183), что с ростом jl интенсивность сигнальной волны на выходе только падает, в то время как интенсивность появляющейся обыкновенной волны о растет тем больше, чем больше начальная интенсивность сигнальной волны. [44]
Мы уже видели из уравнения (22.6.10), что зондирующая волна испытывает фазовый сдвиг в результате взаимодействия с сигнальной волной Й2, который зависит от числа фотонов в сигнальной волне. Пусть ар является амплитудой зондирующей волны, выходящей из керровской среды КМ после взаимодействия. [45]
Страницы: 1 2 3 4