Cтраница 3
Формулы настоящего параграфа для расчета дебитов или потенциальных функций скважин для нескольких батарей имеют преимущественное значение при решении вопросов проектирования разработки достаточно крупных нефтяных залежей в условиях водонапорного режима. [31]
Для нерелятивистской частицы решение задачи, рассмотренной в предыдущем параграфе, и анализ результатов значительно упрощаются. Несомненно, все формулы настоящего параграфа могут быть получены предельным переходом из соответствующих соотношений для релятивистской частицы. Однако, решение задачи для нерелятивистского случая проще и нагляднее, чем для релятивистского, кроме того результаты, относящиеся к нерелятивистскому случаю, существенно используются и конкретизируются в связи с приложением к физически важному случаю движения частицы в поле МГД - ударной волны. По этой причине решение нерелятивистской задачи в основном производится заново, хотя часть этого решения была известна ранее. [32]
Формулы, связывающие дебиты и значения потенциальной функции на контурах скважин и питания при одновременной работе многих параллельных прямолинейных бесконечных батарей, эксплуатационных и нагнетательных, можно вывести по способу, который кратко здесь опишем. Суть этого способа заключается в том, что в формулах настоящего параграфа совершается предельный переход, причем прямолинейная батарея рассматривается как кольцевая, но с бесконечно большим радиусом. [33]
Здесь следует считать, что индексы г, /, т пробегают все возможные для них значения. Это же условие нужно иметь в виду и в отношении всех прочих формул настоящего параграфа. Интеграл действия 8 рассматривается как функционал, зависящий от электромагнитного потенциала Ф, что и указано в левой части равенства. Кроме того, он, разумеется, зависит и от вида области Q, по которой производится интегрирование. [34]
Нужно сказать, что полученные при вычислении по формулам настоящего параграфа координаты точек подвеса АН В и средней точки провода С относительно нулевой ( наинизшей) точки О или координаты точки О относительно точек подвеса, а также величины эквивалентных пролетов будут ориентировочными. При теоретических же проработках, в случае необходимости определения положения нулевой ( наинизшей) точки кривой провисания провода, ее ориентировочные координаты могут быть определены предварительно для выяснения порядка величин по формулам настоящего параграфа, а также по формулам гл. [35]
Аргументация Эйлера состоит в том, что формуле § 342 можно придать тот вид, в котором они переписаны в настоящем параграфе, где через обозначено произвольное натуральное число. Это сбстсятельство он считает достаточным, чтобы утверждать справедливость формул при любом натуральном значении. Подставляя в формулы настоящего параграфа последние шесть выражений § 341, можно получить еще ряд соотношений, из которых существенно новым будет В А. [36]
Вопреки распространенному заблуждению, принцип Гюйгенса - Френеля и вытекающие из него формулы связывают между собой значения амплитуд и фаз стационарного светового поля хотя и на разных участках пространства, но в один и тот же момент времени. К этому вопросу мы еще вернемся в § 2.1; там же будет обсуждена возможность использования всех формул настоящего параграфа для описания не только стационарных, но и экспоненциально затухающих или нарастающих во времени полей. [37]