Cтраница 1
Формулы предыдущего параграфа показывают, что все параметры газа за косым скачком уплотнения зависят от угла 3 наклона фронта скачка к направлению набегающего потока. В настоящем параграфе установлена зависимость угла g наклона фронта скачка от угла а поворота сверхзвукового потока. [1]
Вывод формул предыдущего параграфа излагался по возможности подробно исходя из двух точек зрения. Во-первых, трещиновато-пористый прямоугольный пласт с непроницаемыми границами может быть рассмотрен как элемент неограниченного пласта при симметричной расстановке скважин. Во-вторых, схема решения системы уравнений (III.102) с учетом начальных (III.100) и граничных условий, отличных от (III.101), полностью совпадает со схемой, изложенной в предыдущем параграфе. [2]
Между билинейной формулой предыдущего параграфа и формулой Римана ( § 2.6) лежит ряд преобразований, основным из которых является преобразование интеграла от смешанной производной по характеристической пирамиде. Соответствующая формула общего вида выводится в настоящем параграфе. [3]
Как показывают формулы предыдущего параграфа и кривые рис. 411, изменение напряжений аг и Of вдоль радиуса диска постоянной толщины весьма значительно. Наиболее неравномерное распределение напряжений имеет место в дисках постоянной толщины с отверстием в центре. При расчете подобных дисков приходится ориентироваться на наибольшее напряжение о у внутреннего края диска, что сильно ограничивает возможность повышения предельных скоростей. Для достижения высоких скоростей вращения диск приходится делать с переменной толщиной, уменьшающейся от центра к окружности диска. Наиболее выгодным является такой профиль диска, в котором напряжения во всех точках диска сохраняют постоянное значение. Подобные диски называются дисками равного сопротивления. При расчете этих дисков исходят из предположения, что по толщине диска напряжения не меняются, что обычно влечет за собой небольшие погрешности в величинах напряжений. [4]
Если принять формулы предыдущего параграфа, то нанесение на диаграмму логарифмов вязкости любой данной жидкости и величин, обратных абсолютной температуре, должно дать прямую линию. Как видим, линии имеют некоторую кривизну, но если отвлечься от этого, то можно отметить для различных жидкостей тенденцию к более крутому подъему кривых при более высокой вязкости. [5]
Как показывают формулы предыдущего параграфа и кривые фиг. Наиболее неравномерное распределение напряжений имеет место в дисках постоянной толщины с отверстием в центре. При расчете подобных дисков приходится ориентироваться на наибольшее напряжение о, у внутреннего края диска, что сильно ограничивает возможность повышения предельных скоростей. Для достижения высоких скоростей вращения диски прихо-дится делать с переменной толщиной, уменьшающейся от центра к окружности диска. Наиболее выгодным является такой профиль диска, в котором напряжения во всех точках диска сохраняют постоянное значение. Подобные диски называются дисками равного сопротивления. [6]
Во все формулы предыдущего параграфа, определяющие скорость фильтрации, входит коэффициент фильтрации k, имеющий исключительно большое значение во всех фильтрационных расчетах. [7]
Рассмотрим применение формул предыдущего параграфа в элементарной теории чисел. [8]
Поэтому в формулах предыдущего параграфа следует применять значение усредненного температурного напора. Вычислим этот усредненный температурный напор. Прежде всего следует рассмотреть случай, когда обе жидкости, омывающие поверхности стенки, текут параллельно в одном и том же направлении ( рис. 1 - 4); такая схема движения называется прямотоком. На рис. 1 - 4 показан также график изменения температур обеих жидкостей по мере их движения вдоль омываемой поверхности А. [9]
Совокупность уравнений и формул предыдущего параграфа полна в том смысле, что из нее различными способами можно составить системы, в которых число уравнений равно числу неизвестных. [10]
Обращаясь теперь к формулам предыдущего параграфа, мы видим, что если МЕЛ будем изменят. Cj, не изменяя остальных постоянных интегрирования, то это не изменит значений / и 1 - 2 ( так как они зависят только от QI и а-2) и. В этом заключается основное свойство родственного интеграла. [11]
На основании соотношения (111.24) и формул предыдущего параграфа для изгибающих моментов от различных нагрузок на трубу при работе ее в пределах упругости составлена табл. 17, в которой приведены формулы для выравненных моментов в круглой трубе. [12]
Обработка данных испытаний произведена по формулам предыдущих параграфов. Средние величины ( температура, давление и др.) подсчитаны по данным журналов наблюдений. [13]
Здесь, как и в формулах предыдущего параграфа, индекс I пробегает все изображения ( как Я-го, так и Q - ro) образа, / - любая последовательность изображений, показанная персептро-ну в процессе его самообучения. [14]
Эйлер хочет сказать, что нет необходимости пользоваться формулами предыдущего параграфа и сразу составлять выражения j / H, j /, разумеется, фактически ряд значений у продолжается. [15]