Формула - предыдущий параграф
Cтраница 3
Мы ограничимся теоремами о выборе контуров, на которых стремится к нулю ядерная норма резольвент, формулы следов доказываются аналогично формулам предыдущих параграфов. [31]
В простейших случаях оно сводится к варианту регуляризации Паули - Вилларса и позволяет, модифицировав исходный интеграл, использовать без изменения формулы предыдущего параграфа. [32]
Клапейрона - Клау-зиуса находят, как велика для различных температур кипения скрытая теплота парообразования г. Зная г как функцию температуры по формулам предыдущего параграфа ( формулы 33 и 34), можно вычислить энтропию и теплосодержание насыщенных паров для всевозможных температур кипения. [33]
В этом и в следующих параграфах мы рассмотрим некоторые свойства растворов, причем по-прежнему будем считать раствор слабым и потому будем пользоваться формулами предыдущего параграфа. [34]
Боковые стенки рассматриваемого резервуара представляют собой замкнутую круговую цилиндрическую оболочку, нагруженную симметрично относительно оси х, и для ее расчета можно применить формулы предыдущего параграфа. [35]
Приступая к рассмотрению совокупности нескольких волн различного направления ( падающей, отраженной и преломленной), мы, очевидно, должны предварительно обобщить формулы предыдущего параграфа на случай произвольного направления осей координат. [36]
Окружную скорость лопаток находят из выражения и1 vi о ic t или и - vAopt СФ где оптимальные значения скоростной характеристики принимают согласно формулам предыдущего параграфа. Далее определяют геометрические размеры лопаточного аппарата. [37]
Например, если площадка параллельна а3, напряжения, возникающие на этой площадке, зависят только от ij и а2 и определяются по формулам предыдущего параграфа. [38]
Убедившись таким образом в том, что максимальное значение коэффициента взаимной корреляции является мерой линейной связи между сигналами, вклады независимых источников можно определять по формулам предыдущего параграфа. [39]
Затем через них определяются по соответствующим формулам (2.42) - (2.44) или (2.45) - (2.47) эллиптические параметры &, ) 0, tyi, после чего уже можно производить все необходимые расчеты и исследования упругой линии в соответствии с формулами предыдущего параграфа. [40]
Если & ( z) - U ( x y) - - iV ( x y), Ф ( х) / ( х) - ig ( x), то функции U, V, f и g связаны формулами предыдущего параграфа, и, в частности, fug являются сопряженными. [41]
Мы сохраним для особой главы полное решение общей проблемы о вращении твердого тела любой формы; здесь мы исследуем лишь тот случай, когда мгновенная ось вращения остается неподвижной в пространстве или по крайней мере остается всегда параллельной самой себе в то время, как тело движется поступательно, так как этот случай может быть легко разрешен с помощью формул предыдущего параграфа и так как он дает возможность установить изящные свойства тех осей, которые называют главными или естественными осями вращения. [42]
Рассмотрим изменение скорости и площади поперечного сечения в зависимости от изменения давления по длине сопла. Для удобства такого анализа воспользуемся формулами предыдущего параграфа (10.18), (10.21) и представим их в безразмерном виде. [43]
 |
Область воспламенения силана ( данные П. С. Шантаровича [ 16J. [44] |
В случае фосфора обе реакции, как мы видели, идут с одинаковой, очень большой скоростью. В этом нетрудно убедиться, применяя формулы предыдущего параграфа к анализу отдельно ветви верхнего и ветви нижнего пределов. [45]
Страницы: 1 2 3 4