Формула - резерфорд
Cтраница 2
 |
Угловые распределения фотонов, рассеянных на электроне, для разных энергий Е, налетающих фотонов. EZ -. энергия рассеянных фотонов, г0 - е2 / тс. [16] |
Отличие (7.91) от формулы Резерфорда связано с неразличимостью падающего электрона и электрона мишени. [17]
Формула (4.3.8) называется формулой Резерфорда. [18]
Это выражение называется формулой Резерфорда. [19]
Это соотношение называют формулой Резерфорда. [20]
Формула (14.8) называется формулой Резерфорда. [21]
Как хорошо известно, формула Резерфорда (13.1) согласуется с экспериментальными результатами, относящимися к рассеянию а-частиц и протонов малых энергий ядрами. Влияние ядерных сил при малых энергиях ничтожно. Однако даже при весьма малых энергиях классическая формула (13.2) не описывает точно рассеяния протонов протонами. Причина этого состоит в том, что классическая теория не учитывает требования симметрии. [22]
Почему при экспериментальной проверке формулы Резерфорда рассеивающее вещество должно быть в виде тонких фольг. [23]
Каждая из содержащихся в формуле Резерфорда ( II 1.4) зависимостей ( зависимость dn от 6, Z, Mv0) может быть подвергнута экспериментальной проверке. [24]
Сечение рассеяния заряженных частиц описывается формулой Резерфорда. [25]
Формула ( 5) называется формулой Резерфорда. [26]
Заряд ядра вычислялся по приведенной выше формуле Резерфорда, после того как независимыми опытами были определены остальные величины, входящие в формулу. Уже первые серии опытов Резерфорда в 1911 - 1912 гг. показали, что число электронов атома близко к атомному номеру элемента в периодической системе Менделеева. [27]
В частности, при 9 - 0 формула Резерфорда дает для о ( 8 -) расходящееся значение; в этом случае должен сказаться короткодействующий характер сил, что обусловлено экранирующим действием электронной оболочки. Условие (29.37) в этом случае определяет область, где формула Резерфорда не применима. [28]
Эта формула ( получившая в дальнейшем название формулы Резерфорда) хорошо оправдывается на опыте. Отклонения от нее наблюдаются только для очень малых углов рассеяния и для углов, близких к тт. Первые соответствуют большим прицельным расстояниям и объясняются ( несколько забегая вперед) экранирующим действием электронов атома. Что же касается отклонений для углов, близких к тг ( рассеяние назад) и соответствующих малым значениям прицельного параметра, они указывают на конечные, хотя и небольшие, размеры области локализации положительного заряда атома и дают возможность оценить эти размеры. [29]
Рассеяние электронов, дифференциальное сечение которого описывается формулой Резерфорда, происходит преимущественно вперед, поэтому для решения уравнения (3.179) можно использовать приближение малы. [30]
Страницы: 1 2 3 4