Нерегулярный волновод

Cтраница 1

Нерегулярный волновод представляет бесконечную цилиндрическую трубу постоянного сечения S, на конечном участке боковой поверхности которого выполняются импедансные граничные условия. Плотность внутренней среды, заполняющей волновод, постоянна, а скорость распространения колебаний в волноводе на конечном участке его длины, ограниченном сечениями Si и S2, является произвольной, ограниченной кусочно-непрерывной функцией координат, принимающей постоянные значения вне данного участка. Скорости распространения колебаний в областях левее S и правее S2 могут быть различны. Для определения полной матрицы рассеяния данного нерегулярного участка достаточно решить задачу возбуждения волновода приходящей из бесконечности произвольной нормальной волной соответствующего полубесконечного регулярного волновода. [1]

В обоих случаях вместо нерегулярного волновода рассматривается регулярный волновод, в котором выполняется граничное условие, эквивалентное деформации стенок. Эти поля возбуждают паразитные волны, черпающие энергию из рабочей волны. [2]

Распространение электромагнитных волн в нерегулярных волноводах переменного сечення. [3]

Рассмотрим задачу дифракции электромагнитных волн в нерегулярных волноводах с переменным заполнением. [4]

В этом параграфе рассмотрим применение метода Галерки-на для исследования нерегулярных волноводов с нерегулярной боковой поверхностью, которая представляет собой трубу сложной формы. При исследовании волноводов переменного поперечного сечения определенную трудность вызывает постановка математической задачи распространения электромагнитных колебаний. В настоящем параграфе будем считать, что боковая поверхность волновода является идеально проводящей и локально неоднородной, гладко сопрягающейся с регулярными полубесконечными волноводами поперечных сечений 5 [ и 52, а среда, заполняющая волновод, однородна. [5]

Эта система уравнений является основой для описания процессов, происходящих в нерегулярных волноводах. Аппарат связанных волн позволяет анализировать преобразование волн, в том числе и в волноводах со случайными нерегулярностями. [6]

Так как в падающей волне Нр0 отсутствуют вариации поля вдоль координаты у и в силу геометрии рассматриваемой системы, в которой граничные поверхности сред с разными диэлектрическими проницаемостями параллельны оси у, полное поле в рассматриваемом нерегулярном волноводе имеет те же составляющие, что и падающее поле. [7]

Диаграммы Фейнмана для процесса однократного рассеяния света в веществе. [8]

Если в среде возможно распространение неск. В нерегулярных волноводах ю-за рассеяния происходит трансформация энергии одних мод в энергию других. [9]

В первом случае, подробно исследованном в § 3, рассматривается постоянная связь, не зависящая от г. Если волны близки к вырождению, то мощность периодически сосредотачивается то в одной, то в другой волне. В нерегулярном волноводе такая постоянная связь осуществляется, например, в изгибе круглого металлического волновода между волнами Я01 и ЕЦ. [10]

В настоящее время построена теория регулярных цилиндрических волноводов. Для широкого класса задач распространения волн в нерегулярных волноводах разработаны методы, позволяющие проводить автоматизированное проектирование устройств и систем сверхвысоких частот. В этой главе описаны основные подходы к исследованию задач распространения электромагнитных колебаний в волноводах. [11]

Итак, во второй главе изложен - материал, необходимый для построения статистической теории. Однако эта глава представляет самостоятельный интерес, поскольку в ней впервые относительно элементарно изложена электродинамика нерегулярных волноводов. [12]

Поскольку этого не происходит, Pj ( z) убывает в среднем ( пока не приводим точного выражения) так же, как и рабочая волна. В частности, можно сделать интересный вывод: если потери мощности рабочей волны увеличиваются в нерегулярном волноводе по сравнению с потерями в регулярном, то потери мощности паразитных волн уменьшаются, становятся меньше их омических потерь. Однако структура поля в волноводе при выполнении (17.1) незначительно отличается от структуры поля рабочей волны. [13]

К применению концепции плоских. волн для. расчета калориметрической иагруз-кн с наклонным диэлектрическим окном. [14]

Концепция Бриллюэна о разложении волноводных волн на плоские позволяет иногда существенно облегчить решение сложной электродинамической задачи. Для введения читателя в круг достаточно сложных рассуждений, связанных с расчетом калориметрических нагрузок, рассмотрим сначала эту задачу приближенно, используя концепцию Бриллюэна. Разобьем рассматриваемый нерегулярный волновод, характеризующийся различными диэлектрическими проницаемостями, на три области DI, DH, Dm, в каждой из которых диэлектрическая проницаемость есть величина постоянная. Границы областей % г и Ж2 совпадают с физическими границами раздела сред в волноводе. Для эффективного применения концепции плоских волн получим интегральное представление поля в области Ог. Для этого определим функцию Грина регулярного волновода с постоянным заполнением. [15]

Страницы: 1 2