Cтраница 2
Во втором случае получаются амплитуды волн, распространяющихся ( начиная с данного поперечного сечения) в регулярном волноводе, ось которого совпадает с касательной к оси реального волновода. Если справедливо неравенство (7.18), то отличие первого и второго волноводов сравнения и волн в них невелико, и результаты практически совпадают. Если же нерегулярный волновод составляет с прямой конечный угол, то эти волноводы и волны в них существенно отличаются друг от друга. [16]
S, оставаясь все время нормальной к этой кривой, причем кривая S пересекает плоскость S всегда в одной и той же точке О, а фиксированное направление в плоскости 5 совпадает с направлением главной нормали к кривой в точке пересечения кривой и плоскости. С деформируется заданным способом так, чтобы диаметр контура С не превышал радиусов кривизны и кручения кривой S в соответствующей точке. Контур С при движении образует боковую поверхность R нерегулярного волновода. Часть плоскости S, заключенную внутри поверхности R, называют поперечным сечением данного нерегулярного волновода. [17]
Среда, заполняющая волновод, характеризуется тензорами диэлектрической Е и магнитной проницаемости уд, компоненты которых являются ограниченными кусочно-непрерывными функциями координат, причем среда бесконечных участков волновода левее сечения Si и правее сечения S2 однородна, изотропна и характеризуется постоянными ei, ii и 82, Ц2 соответственно. Поставим задачу определения матрицы рассеяния нерегулярного участка волновода. Чтобы найти матрицу рассеяния, достаточно решить задачу возбуждения нерегулярного волновода одной из нормальных волн регулярных полубесконечных волноводов. [18]
Рассмотренная схема приближенного метода приводит к краевой задаче определения коэффициентов А п и BNn, разрешенной относительно старших производных. Это удобно для построения численных алгоритмов решения соответствующих краевых задач. Этим методом исследованы как прямолинейные нерегулярные волноводы, так и изогнутые нерегулярные волноводы. [19]
Постоянная Л - заданная амплитуда падающей нормальной волны, имеющей номер п0, a Rn и Тп - неизвестные коэффициенты отражения и прохождения нормальных волн в регулярных полубесконечных волноводах. Поверхность R будем считать достаточно гладкой, не имеющей ребер и кромок. Такая задача является типичной для теории нерегулярных волноводов. На примере этой простой скалярной задачи легко проследить основные идеи метода исследования распространения колебаний в нерегулярных волноводах. [20]
Рассмотренная схема приближенного метода приводит к краевой задаче определения коэффициентов А п и BNn, разрешенной относительно старших производных. Это удобно для построения численных алгоритмов решения соответствующих краевых задач. Этим методом исследованы как прямолинейные нерегулярные волноводы, так и изогнутые нерегулярные волноводы. [21]
S, оставаясь все время нормальной к этой кривой, причем кривая S пересекает плоскость S всегда в одной и той же точке О, а фиксированное направление в плоскости 5 совпадает с направлением главной нормали к кривой в точке пересечения кривой и плоскости. С деформируется заданным способом так, чтобы диаметр контура С не превышал радиусов кривизны и кручения кривой S в соответствующей точке. Контур С при движении образует боковую поверхность R нерегулярного волновода. Часть плоскости S, заключенную внутри поверхности R, называют поперечным сечением данного нерегулярного волновода. [22]
Постоянная Л - заданная амплитуда падающей нормальной волны, имеющей номер п0, a Rn и Тп - неизвестные коэффициенты отражения и прохождения нормальных волн в регулярных полубесконечных волноводах. Поверхность R будем считать достаточно гладкой, не имеющей ребер и кромок. Такая задача является типичной для теории нерегулярных волноводов. На примере этой простой скалярной задачи легко проследить основные идеи метода исследования распространения колебаний в нерегулярных волноводах. [23]
Особенностью этого вопроса является его комплексность. Возмущение поля, вызванное деформациями металла, рассчитывается методами волноводной электродинамики. Деформация стенок - случайный процесс, и распространение волны в длинном волноводе относится к науке о распространении в среде со случайными параметрами. Здесь все нетипично: начиная с постановки задачи ( ограниченная среда), математического аппарата ( система обыкновенных дифференциальных уравнений, коэффициенты которых - случайные функции) и исследуемых характеристик случай-чого поля на выходе линии. Наиболее трудным при изложении этого вопроса, как показывает опыт, является простейшая идея о том, что средний размер деформаций - недостаточная характеристика многоволнового волновода. Здесь неприменимы непосредственно ни методы исследования нерегулярных волноводов, ни статистический метод, разработанный для кабельных линий. [24]