Хорошо известная формула

Cтраница 3

Иногда md § называется левым сопряженным функтором res, поскольку равенство ( F) напоминает хорошо известную формулу ( А х, у) ( х, Ау) для сопряженного оператора в пространстве со скалярным произведением. [31]

Из выражений (4.44) видно, что при больших углах скольжения ( ц 1) коэффициент однократного отражения описывается хорошо известной формулой (2.63), в случае же предельно малых углов скольжения ( ц 1) поправка на шероховатость в соответствии с общими положениями гл. [32]

Легко видеть, что два последних члена, соединенные в выражении (4.35) знаком равенства, просто представляют собой ( при прочтении справа налево) хорошо известную формулу Байеса, в которой Р ( С / х) называют апостериорной вероятностью события С. [33]

Дифракционная решетка сама по себе не является идеальным моно-хроматором. Действительно, хорошо известная формула решетки n2vdsin 6 ( п - порядок спектра, d - расстояние между штрихами и v - частота) показывает, что при угле поворота решетки б, на выходную щель одновременно с дифрагированным изображением, имеющем в первом порядке частоту v, падает излучение частоты nv от n - го порядка. В связи с этим для получения чистого спектра первого порядка необходимо использовать различные фильтрующие элементы. [34]

Дисперсия колебательных мод в бездиссипативном приближении полностью определяется статическими величинами. Приведем здесь для справок хорошо известные формулы, вывод которых может быть найден в любом стандартном учебнике. [35]

Чтобы найти коэффициент генерации в условиях теплового равновесия для области частот от v до v dv, следует l / t ( v) умножить на число фотонов, частоты которых соответствуют данному интервалу частот. Это число определяется из хорошо известной формулы Планка. [36]

Одна из них находится при с0 и положение ее не зависит от длины волны падающего на решетку излучения. Это соотношение совпадает с хорошо известной формулой для дифракционной решетки при малых углах дифракции. [37]

Теперь мы можем сформулировать основной результат, определяющий взаимодействие двух однопараметрических групп преобразований, выраженное через присоединенное представление. Хотя это взаимодействие определяется хорошо известной формулой Бейкера-Кэмпбелла - Хаусдорфа [14, 26, 28], вывод ее на основе присоединенного представления показан впервые, что, в свою очередь, позволяет дать новую геометрическую трактовку взаимодействия однопараметрических групп преобразований [13] и связать данную формулу с формулой Коши для линейных систем, а также получить локальный аналог переходной матрицы состояний для нелинейных аффинных систем. [38]

В этом случае следует суммировать полные проводимости. Формулы ( 2 - 63) и ( 2 - 64) представляют собой обобщение хорошо известных формул для постоянного тока. [39]

Пусть А - группа подстановок, действующая на множестве X. Стабилизатором А ( х) элемента х называется подгруппа группы А, состоящая из всех подстановок из А, оставляющих элемент х неподвижным. Теорема следует из хорошо известной формулы 0 ( х) А ( х) А и ее интерпретации в настоящем контексте. [40]

Сначала рассмотрим случай, когда AmV, т.е. К ( х, у) - числовая непрерывная функция. В этом случае утверждение теоремы превращается в хорошо известную формулу для следа ядерного интегрального оператора с непрерывным ядром. [41]

Кривые течения, представленные в виде графических зависимостей lg D. [42]

Такие Кривые течения построены непосредственно по данным, определенным в эксперименте, поэтому необходимо учитывать характеристики использованного прибора. Решение этих уравнений в случае капилляра представляется хорошо известной формулой Вайсенберга. Получены также соответствующие формулы пересчета кривых течения, построенных по данным измерений в ротационных вискозиметрах. Подобные формулы преобразования позволяют пользоваться экспериментальной кривой течения и ее первой производной. [43]

При типичных для оболочек звезд температурах и плотностях ( Т % Ю3 - г Ю6 К, р ъ 10 - 3 ч - 10Ч 5 г / см3) составляющее их вещество представляет собой плазму - смесь молекул, атомов и ионов различных химических элементов и свободных электронов. Физические свойства этого вещества ( в частности, его излучательная способность) определяются как его химическим составом, так и распределением частиц по поступательным, вращательным и др. степеням свободы. Поэтому описать физическое состояние плазмы в общем случае довольно трудно. Мы приведем здесь некоторые хорошо известные формулы, которыми описывается состояние плазмы в условиях термодинамического равновесия, предполагая, что вещество оболочек звезд состоит из чистого водорода. [44]

В простом варианте метода с потоком жидкости установка состоит, по существу, из устройства для фиксации пористого образца, к которому присоединена вертикальная капиллярная трубка. При измерениях это устройство заполняют дистиллированной водой или электролитом при температуре термостата, а затем погружают в термостат до нужного уровня. Следует принять меры для удаления всех пузырьков воздуха. После достижения равновесия в системе за время порядка 10 мин уровень жидкости доводят до заданной начальной высоты / / 0, перекрывают кран и запускают таймер. Регистрируют время спада жидкости до уровня АГ Иногда регистрируют и промежуточные точки. Уравнение, связывающее эти величины со средним эффективным диаметром пор, основано на хорошо известной формуле Пуа-зейля. [45]

Страницы: 1 2 3