Симметричный полосковый волновод
Cтраница 3
 |
Щелевой вибратор ( а и его эквивалентная схема ( б. [31] |
Более сложен вопрос конструирования щелевых по-лосковых антенн. Если проводимость излучения щели в экране симметричного полоскового волновода почти не отличается от проводимости излучения щели в стенке прямоугольного волновода, то внутренние проводимости различаются значительно. [32]
 |
Зависимость геометрических размеров связанных полосковых волноводов от величины переходного ослабления. [33] |
Частотные зависимости переходного ослабления Cis и рабочего затухания Си по существу не отличаются от характеристик ответ-вителей с равными фазойыми скоростями. Точный расчет микрополоскового ответвителя гораздо сложнее, чем направленного ответвителя на симметричных полосковых волноводах, поскольку конечные геометрические размеры ответвителя являются функцией еще больше - з / ьь / d го числа переменных. [34]
 |
Зависимость геометрических размеров связанных полосковых волноводов от величины, переходного ослабления. [35] |
Частотные зависимости переходного ослабления Cis и рабочего затухания Ci2 по существу не отличаются от характеристик ответ-вителей с равными фазовыми скоростями. Точный расчет микрополоскового ответвителя гораздо сложнее, чем направленного ответвителя на симметричных полосковых волноводах, поскольку конечные геометрические размеры ответвителя являются функцией еще больше - s / b bid го числа переменных. [36]
Формулы (1.99) и (1.98) выведены в предположении, что толщина центральной полоски А бесконечно мала. Эту толщину необходимо учитывать в практических расчетах, так как она заметно влияет на емкость и характеристическое сопротивление симметричного полоскового волновода. [37]
Формулы для определения - характеристического сопротивления симметричного полоскового волновода, так же как и формула (1.105) для несимметричного, справедливы для любых диэлектриков, применяемых на практике. Результаты расчетов по формулам (1.101), (1.102) и (1.106) точнее совпадают с экспериментальными данными, чем по формулам характеристического сопротивления для несимметричных полосковых волноводов. В симметричных полосковых волноводах все пространство, занятое полем практически заполнено однородным диэлектриком, чего нельзя сказать о несиммет - ИЧБЫХ ГЮЛОСКОВЫХ волноводах. [38]
Формулы для определения характеристического сопротивления симметричного полоскового волновода, так же как и формула (1.105) для несимметричного, справедливы для любых диэлектриков, применяемых на практике. Результаты расчетов - по формулам (1.101), (1.102) и (1.106) точнее совпадают с экспериментальными данными, чем по формулам характеристического сопротивления для несимметричных полосковых волноводов. В симметричных полосковых волноводах все пространство, занятое полем, практически заполнено однородным диэлектриком, чего нельзя сказать о несимметричных полосковых волноводах. [39]
При конформном отображении система ортогональных линий первой области переходит в систему ортогональных линий второй области. Это позволяет определить напряженность поля в произвольной точке симметричного полоскового волновода, если известна величина напряженности в соответствующей точке отображенного поля. [40]
Для решетки щелей в прямоугольном волноводе такой зависимости не получается. В схеме модуляции требуются значительные изменения. Вышеуказанное подтверждает, что решетки щелевых излучателей в симметричном полосковом волноводе могут конкурировать с аналогичными системами на прямоугольных волноводах и найти применение в сканирующих системах. Для сканирования они имеют еще то преимущество, что при заданном расстоянии между излучателями можно легко увеличить электрическую длину симметричного полоскэвого волновода между ними, увеличив длину центрального проводника и сохранив тем не менее условие фазировки. [41]
Для решетки щелей в прямоугольном волноводе такой зависимости не получается. В схеме модуляции требуются значительные изменения. Вышеуказанное подтверждает, что решетки щелевых излучателей в симметричном полосковом волноводе могут конкурировать с аналогичными системами на прямоугольных волноводах и найти применение в сканирующих системах. Для сканирования они имеют еще то преимущество, что при заданном расстоянии между излучателями можно легко увеличить электрическую длину симметричного полоскового волновода между ними, увеличив длину центрального проводника и сохранив тем не менее условие фазировки. [42]
Для решетки щелей в прямоугольном волноводе такой зависимости не получается. В схеме модуляции требуются значительные изменения. Вышеуказанное подтверждает, что решетки щелевых излучателей в симметричном полосковом волноводе могут конкурировать с аналогичными системами на прямоугольных волноводах и найти применение в сканирующих системах. Для сканирования они имеют еще то преимущество, что при заданном расстоянии между излучателями можно легко увеличить электрическую длину симметричного полоскового волновода между ними, увеличив длину центрального проводника и сохранив тем не менее условие фазировки. [43]
Страницы: 1 2 3