Асимптотическая формула

Cтраница 2

Асимптотические формулы для исследования тепломассобмена в химически неравновесном пограничном слое на каталитической поверхности / / Докл. [16]

Асимптотическая формула для этой вероятности легче всего выводится в случае а), когда область В определяется неравенством х и. В метрике ( 11) В является шаром. [17]

Асимптотические формулы для напряжений около конца трещины отрыва впервые выведены в работе [123], относящейся к 1907 году. [18]

Асимптотическая формула для такого интеграла при больших расстояниях между атомами ( большая величина R - RJ) была получена Цайгером и Праттом [214] для магнитных взаимодействий, а Сокел и Харрисон преобразовали ее для рассматриваемого случая. Основным моментом здесь является то, что связь между любыми двумя наборами состояний экспоненциально убывает с ростом расстояния между атомами, а радиус действия сил зависит от энергетического расстояния между рассматриваемыми состояниями. Если эти состояния расположены вблизи запрещенной зоны, то силы оказываются дальнодействующи-ми, и их можно получить, разлагая собственные функции и энергию вблизи потолка валентной зоны и дна зоны проводимости. [19]

Асимптотическая формула (8.19) правильно отражает зависимость упр от у, начиная со значения входного отношения порядка 10 дб. С уменьшением глубины модуляции отношение сигнал / шум на выходе детектора уменьшается. [20]

Значения параметров, входящих в, для вихрей типа А, В, а также Q-вихря. [21]

Асимптотические формулы применимы и к Q-вихрю. Q-вихре с формулой (4.94), нетрудно убедиться в идентичности результатов. [22]

Асимптотические формулы (9.2), (9.3) имеют явное преимущество при расчете остальной части потока. [23]

Асимптотические формулы для Т ч 0 и 08 показывают, что при г - О Ъ - - 0 тепловое поле зависит только от теплофизических параметров жидкости и пластины. [24]

Асимптотическая формула для этого скачка получена в [2] для случая перехода через сепаратрису маятника в медленно изменяющемся поле тяжести, и в [3, 4] - для общего случая гамильтоновой системы с одной степенью свободы. Малое изменение начальных условий приводит к большому относительному изменению величины скачка адиабатического инварианта. Поэтому скачок целесообразно трактовать как случайный. При периодическом изменении параметра фазовые точки пересекают сепаратрису многократно. [25]

Асимптотические формулы с учетом членов более высокого порядка малости при v 2 даны в работе: III е ф т с р, Асимптотическое решение уравнений одномерного иеустановнпшегося движения идеального газа с цилиндрической симметрией. [26]

Асимптотическая формула ( 6) содержит как главные члены, пропорциональные h - [ 3 и S. Перед этими членами, кроме того, стоит не зависящее от йг и Sj слагаемое Рр - плотность числа молекул компонента р в гипотетической объемной части жидкой прослойки, образующейся при неограниченном увеличении толщины Н пленки. [27]

Асимптотические формулы (19.4.1) - (19.4.3) и следующее из них уравнение (19.4.4) пригодны не только для того простейшего случая, для которого они были выведены. При произвольной нагрузке и при произвольной форме трещины особенность для напряжений вблизи кончика будет иметь вид г - 1 / 2, а коэффициент интенсивности, конечно, будет зависеть от нагрузки и от формы трещины. [28]

Асимптотические формулы для Мт ], Dt ] n, совпадающие с соответствующими формулами для моментов линейного приближения, получаются при дополнительных предположениях ( см. [10], § 27.7, стр. [29]

Асимптотические формулы для исследования теплообмена в химически неравновесном пограничном слое на каталитической поверхности / / Докл. [30]

Страницы: 1 2 3 4