Cтраница 3
Асимптотические формулы для исследования тепломассобмена в химически неравновесном пограничном слое на каталитической поверхности / / Докл. [31]
Асимптотические формулы для напряжений около конца трещины отрыва впервые выведены в работе [123], относящейся к 1907 году. [32]
Равномерные асимптотические формулы для функций Бесселя и Ханкеля впервые были получены акад. [33]
Приведенные асимптотические формулы применяются лишь в тех случаях, когда рассматриваются испытания, удовлетворяющие схеме Бернулли. [34]
Другая интересная асимптотическая формула относится к возвратному струйному течению, как в плоском, так и осесим-метричном случае. [35]
Асимптотическую формулу ( 38) нетрудно привести к обычному виду, в каком она встречается в некоторых учебных пособиях и справочниках. [36]
Асимптотическую формулу для одночастичной функции распределения можно обобщить на тот случай, когда в критических условиях1 находится многокомпонентная система. [37]
Эта асимптотическая формула верна также после применения произвольного дифференциального оператора. [38]
Хотя асимптотические формулы, полученные этим методом, по внешнему виду отличаются от формул настоящей работы [12], но по существу они совпадают, так как интерполяционные многочлены в обоих методах фактически тождественны. [39]
Эти асимптотические формулы могут быть получены путем таких же вычислений, как и в случае, когда заряжены только две частицы. При этом вместо простого представления в терминах вырожденной гипергеометри еской функции здесь появляются громоздкие конструкции, с помощью, которых новая функция WUB задается в особых направлениях. Причиной появледия таких сложных функций является то обстоятельство, что в случае трех заряженных частиц - даже асимптотически не происходи разделения переменных в уравнении Шредингера в целом. В результате для сшивания решения - применяются различные эталонные уравнения, в зависимости от положения точки в конфигурационном пространстве. [40]
Эта асимптотическая формула исключительно проста. [41]
Применяя асимптотические формулы, данные в книге Ватсона ( гл. [42]
Укажем асимптотические формулы для распределений вероятностей числа пересечений и длительности отдельного выброса, когда уровень а неограниченно возрастает. [43]
Эти асимптотические формулы свободны от ограничения на толщину тела. Следовательно, хотя в (1.4) и присутствует TO, можно ожидать, что и в общем случае зависимость формы от го будет слабой. Однако эта аппроксимация заметно занижает функцию q ( z), в связи с чем приближенные формулы годятся только при больших значениях п и не могут использоваться для оценки наименьшего возможного значения этого числа. На рис. 2 показаны участки контура, на которых составляется поперечное сечение тела звездообразной формы. Сравнение с результатами, полученными по формулам тонкого тела [1], показывает, что для больших значений s контуры совпадают. [44]
Эти асимптотические формулы были получены нами с помощью соответствующего обобщения метода Вентцеля, Крамерса и Бриллюэна ( метод ВКБ), известного в квантовой теории. [45]