Формулировка - уравнение
Cтраница 2
Неопределенность в формулировке уравнения Блэка и значительно большая тенденция давать множество решений уравнения жидкофазного равновесия делает использование этого уравнения затруднительным. [16]
Переходим к формулировке уравнения состояния. Как и в предыдущей лекции, будем рассматривать каждый элемент континуума многокомпонентной химически реагирующей газовой смеси как совокупность п химически чистых подсистем, каждая из которых находится в состоянии локального термодинамического равновесия. [17]
В нашей канонической формулировке уравнений движения используется вектор-потенциал А, который не только калибровочно не инвариантен, но и не существует на некоторых многообразиях. [18]
Переходя к формулировке уравнений движения пьезоэлектрической среды, будем пренебрегать массовыми силами, которые возникают в результате взаимодействия индуцированных токов и поляризации материала с электрическими и магнитными полями. [19]
Вернемся теперь к формулировке уравнений, описывающих течение жидкостей и газов. С точки зрения механики жидкости представляют собой сплошные распределения материи, не способной выдерживать скалывающих напряжений в состоянии покоя. Из этого определения следует, что вектор напряжений Г1 на элементе поверхности da жидкости, находящейся в покое, нормален к этому элементу. [20]
Отсюда видно, что формулировка уравнений электромагнитного поля в терминах потенциала / 4V действительно проста, симметрична и явно ковариантна. [21]
Данная в предыдущем разделе формулировка уравнений динамики дефектов базировалась на том допущении, что исходное пространство представляет собой прямое произведение трехмерного евклидова пространства Яз, соответствующего пространственному описанию тела, и одномерного вещественного пространства, поставленного в соответствие времени. [22]
Для того чтобы дать абстрактную формулировку уравнения ut - ( ф ( и)) хх 0 в банаховом пространстве Ll ( Л), определим оператор Лф: 3) ( Лф) s Ll ( ft) - - L1 ( ft), который формально задается равенством А ф ( и) ( ф ( и)) следующим образом. [23]
Естественно, что при формулировке уравнения (5.2) может быть также использован обобщенный принцип Мазинга. [24]
Подобным же образом при одномерной формулировке уравнения Клапейрона подразумевается, что в однородной одно-компонентной фибриллярной системе равновесная сила f не зависит от относительных длин, приходящихся на аморфную и кристаллическую фазу, при постоянных Тир. [25]
Выше при рассмотрении пленочной конденсации формулировка уравнений, описывающих движение и теплообмен в двухфазной системе, не вызывала принципиальных затруднений, поскольку обе фазы образовывали непрерывные потоки с одной отчетливо выраженной поверхностью раздела. Кипение представляет пример такого процесса, в котором компоненты потока могут быть в чрезвычайно сильной степени раздроблены на пузыри, капли, пленки. Для любого дифференциального объема каждого из таких конечных дискретных элементов системы безусловно справедливы рассматривавшиеся нами ранее общие дифференциальные уравнения движения и теплопроводности. Точно так же для любой дифференциальной площадки на поверхностях раздела фаз справедливы рассмотренные ранее условия теплового и механического взаимодействия. Однако вследствие весьма большого числа дискретных элементов системы, их непрерывного возникновения, роста и деформации в процессе движения и теплообмена, весь такой двухфазный поток в целом должен характеризоваться некоторыми специальными вероятностными законами системы многих неустойчивых элементов. Здесь в известной степени можно провести аналогию с турбулентным течением однород § ой жидкости, в котором для каждого дифференциального элемента справедливо уравнение Навье-Стокса, а весь поток в целом подчиняется специальным ( еще плохо известным) статистическим законам турбулентного течения. [26]
Впрочем, окончательная общепринятая ныне формулировка уравнений - электродинамики принадлежит Герцу. [27]
Впрочем, окончательная общепринятая ныне формулировка уравнений электродинамики принадлежит Герцу. [28]
 |
Зависимость степени конверсии от времени реакции при различных начальных размерах капель мономера.| Зависимость скорости полимеризации от времени. [29] |
Интересно отметить, что при формулировке уравнений модели не учитывались какие-либо особые, например, адсорбционные свойства поверхностного слоя. Эти количественные выводы полностью находятся в соответствии с качественным анализом областей протекания реакции при рассмотрении диффузионных эффектов. На рис. 3.5 показаны зависимости степени конверсии мономера TJ ( CO-с) / с от времени реакции при различных начальных размерах капель мономера или, иначе говоря, при различных значениях безразмерного параметра s0D1 / kfc10 ( L-R - Д 0) 2, характеризующего соотношение между скоростью транспорта молекул мономера к поверхности частицы и скорость химической реакции. [30]
Страницы: 1 2 3 4