Cтраница 2
В современной формулировке закон сохранения энергии гласит: энергия не уничтожается и не творится вновь, она лишь переходит из одной формы в другую. [16]
Отсюда вытекает современная формулировка принципа Даламбера: если к каждой точке материальной системы, кроме равно-действующей заданных сил и реакций связей, приложить еще силу инерции этой точки, то уравнениям динамики можно придать форму уравнений статики. [17]
Этот закон в современной формулировке гласит: Масса веществ, вступивших в реакцию, всегда равна массе веществ, образовавшихся в результате реакции. [18]
Периодический закон Менделеева в современной формулировке выражается следующим образом: химические и многие физические свойства элементов и их соединений являются периодической функцией последовательно изменяющихся атомных номеров. [19]
Эта формулировка является и весьма распространенной современной формулировкой принципа Даламбера, хотя в принципе, высказанном в свое время Даламбером, силы инерции не фигурировали вовсе. [20]
Формулировка периодического закона Д. И. Менделеевым и современная формулировка не противоречат друг другу, потому что для большинства элементов при увеличении заряда ядра относительная атомная масса тоже увеличивается. Существуют лишь немногие исключения из этого правила. Например, элемент № 18 аргон Аг имеет меньшую атомную массу, чем элемент № 19 калий К. [21]
Как читается периодический закон в современной формулировке. [22]
Периодический закон Д. И. Менделеева ( в современной формулировке) - свойства химических элементов, а также формы и свойства их соединений, находятся в периодической зависимости от их атомов. [23]
Согласно периодическому закону Д. И. Менделеева в его современной формулировке свойства элементов и образуемых ими соединений находятся в периодической зависимости от заряда ядра атомов элементов. Существуют следующие группы элементов-аналогов: s - p -, d - и / - элементы. Эти группы элементов образуют группы ионов, которые также имеют сходное строение электронных оболочек. Свойства ионов каждой группы близки между собой и отличны от свойств ионов других групп. [24]
В данной работе не исключается возможность использования более современных формулировок и методов решения, однако следует отметить, что метод конечных разностей как метод решения задач пластичности обладает внутренними ограничениями: сюда относятся те, которые связаны с границами произвольной формы, в частности с трещинами и надрезами. [25]
Периодический закон был открыт Д. И. Менделеевым в 1869 г. Современная формулировка этого закона такова: свойства химических элементов, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от зарядов их ядер. [26]
Формулировка периодического закона, которую дал Д. И. Менделеев, и современная формулировка не противоречат друг другу, потому что для большинства элементов при увеличении заряда ядра атомная масса тоже увеличивается. [27]
Эйлер, которому, кстати говоря, мы обязаны современной формулировкой теоремы Бернулли ( напоминаем, что Эйлер первый ввел в гидродинамику четкое понятие давления), пояснил кажущуюся парадоксальность теоремы Бернулли следующими словами: вся сложность понимания этого предложения устраняется, если считать, что здесь сравнение производится не между скоростями двух разных течений, а между разными скоростями вдоль данной струи, которая обтекает поверхность тела ( курсив наш) - пояснение, заслуживающее быть приведенным в любом современном руководстве по гидродинамике. [28]
Периодический закон был открыт Д. И. Менделеевым в 1869 г., его современная формулировка: свойства элементов находятся в периодической зависимости от порядкового номера. [29]
В соответствии с этим принципом, который принимается и в современных формулировках неравновесной термодинамики ( см., например, [7, 12, 99]), всю систему можно разбить на достаточно малые, но все еще макроскопические области, причем такие, что каждую из них можно рассматривать как равновесную ( точнее квазиравновесную) термодинамическую систему. Рассмотрим подробнее вопрос об описании неравновесного состояния. В соответствии с принципом квазилокального равновесия физически бесконечно малые области одной в целом неравновесной системы описываются таким же способом, как и равновесные системы в термостатике. Это означает, что состояние неравновесной системы характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от пространственных координат и времени только через характеристические термодинамические параметры, а для локальных термодинамических величин остаются в силе уравнения термостатики. [30]