Cтраница 2
Исходя из количественной формулировки первого и второго законов термодинамики, можно получить уравнение, которое включает в себя оба закона. [16]
Перейдем к количественной формулировке условий на теплоподводе, который будем считать сечением в камере сгорания, где капли горючего мгновенно сгорают; таким образом, будем рассматривать сосредоточенное горение. [17]
Формула (8.14) представляет собой количественную формулировку принципа Гюйгенса-Френеля, которую можно использовать для решения конкретных дифракционных задач. [18]
Прежде чем привести более точную, количественную формулировку этой связи, напомним, как происходит переход обычной динамической системы в состояние термодинамического равновесия. В процессе такого перехода система быстро забывает свое начальное состояние, происходит запутывание ( стохастизация) движения составляющих ее частиц. Вследствие присущей системе взаимодействующих частиц динамической неустойчивости малые неопределенности в начальных условиях быстро возрастают. В результате возникают быстрое перемешивание состояний частиц и равномерное заполнение всей доступной системе области значений динамических переменных. Аналогичным образом взаимодействие динамической системы с термостатом приводит к тому, что все макроскопические состояния, отвечающие заданным микроскопическим параметрам системы, оказываются равновероятными. Иными словами, в термодинамике состояние системы с заданным набором макроскопических параметров является крайне вырожденным, поскольку ему отвечает большое число N различных микроскопических состояний. [19]
Это соотношение дает количественную формулировку второго закона термодинамики для простейшего случая - машины с нагревателем и одним холодильником. Покажем, что выражение ( 4 6) является наиболее общим и содержит в себе обе ранее данные формулировки второго начала термодинамики. [20]
Эта модель представляет собой количественную формулировку теории молекулярных орбита-лей, развитой Гундом [296, 297] и Малликеном [492] вскоре после разработки современной квантовой механики как естественное распространение орбитальной теории строения атомов на случай молекул. В рамках приближения Хартри - Фока электронная волновая функция представляется в виде одного детерминанта из спин-орбиталей, пространственная часть которых оптимизируется для получения наилучшей однодетерминантной волновой функции в соответствии с вариационным принципом. [21]
Мы переходим к количественной формулировке этой мысли. [22]
Соотношение неопределенностей является концентрированной количественной формулировкой особенностей квантового объекта, представленной в наиболее близкой к классическим образам форме. Впервые соотношение неопределенностей было сформулировано Гейзенбергом для координат и импульсов и получило название соотношения неопределенностей Гей-зенберга. [23]
В настоящее время разрабатываются точные количественные формулировки для понятий сложности алгоритмов ( что иногда близко к понятию сложности системы) и надежности устройств. [24]
Это положение следует из количественной формулировки второго закона термодинамики для необратимого адиабатного процесса. Как вычислить изменение энтропии, когда газ расширяется в пустоту. [25]
Это утверждение представляет собою наиболее общую количественную формулировку второго начала термодинамики. Мы ввели величину энтропии формально, аналогично тому, как это исторически было сделано Клаузиусом и как обычно делается в термодинамике. [26]
Первый закон термодинамики является количественной формулировкой закона сохранения энергии в применении к процессам, связанным с превращениями теплоты и работы. [27]
Приведенные здесь интуитивные соображения получили свою количественную формулировку в двух соответствующих теоремах - теореме отсчетов и теореме о полиномиальном сканировании. Теорема отсчетов была сформулирована и доказана в 1915 г. Уиттекером. Позже к доказательству этой теоремы и различным ее интерпретациям возвращались Неймарк ( 1924 г.), Котельников ( 1933 г.), Шеннон ( 1949 г.) и др. В литературе эту теорему называют также импульсной теоремой пли теоремой Котельникова. В отличие от теоремы отсчетов, которая оперирует частотными характеристиками функции / ( г), теорема о полиномиальном сканировании оперирует временными характеристиками этой функции, и потому эти две теоремы оказываются дополняющими друг друга. Предпочтительность и возможность применения одной или другой из этих теорем зависит от характера конкретных функций, подлежащих сканированию. [28]
Естественно, что при этом в количественную формулировку закона взаимодействия токов [ уравнение (43.1) ] пришлось ввести коэффициент с, значение которого зависит от ранее сделанного выбора единиц измерения. Поскольку определенным образом выбрано значение этих единиц, постольку и эта электродинамическая постоянная с приобретает вполне определенное значение, которое можно измерить на опыте. [29]
Выражение ( 12 5) представляет собой количественную формулировку второго закона термодинамики для системы с одним гешюотдатчиком и одним тешгаприемником. Оно получено с помощью второго закона термодинамики и содержит в себе его качественные формулировки. [30]