Cтраница 2
Алгоритм посещения верхнего узла и заталкивания всех его соседей - простая формулировка поиска в глубину, но из рис. 5.34 понятно, что этому метод присущ недостаток возможного оставления в стеке нескольких копий каждого узла. Это происходит даже в случае проверки, посещался ли каждый узел, который должен быть помещен в стек, и если да, то отказа от занесения в стек такого узла. Во избежание упомянутой проблемы можно воспользоваться реализацией стека, которая запрещает дублирование за счет применения стратегии забывания старого элемента: поскольку ближайшая к верхушке стека копия всегда посещается первой, все остальные копии просто выталкиваются из стека. [16]
Последующие вычисления будут базироваться на законе Фарадея в его самой простой формулировке: магнитный поток через любой идеально проводящий контур - инвариант. [17]
Имеется один класс атомических распределений, из-за которых приходится иногда загромождать простые формулировки перечислением тривиальных исключений. Распределения этого класса лишь произвольным масштабным множителем отличаются от распределений, сосредоточенных в целочисленных точках, однако встречаются они весьма часто и поэтому заслуживают специального названия для удобства ссылок. [18]
С таким же подходом была поставлена и решена другая задача синтеза в более простой формулировке: необходимо обеспечить одновременный резонанс на первой и второй гармониках. В итоге получена более простая структура ( рис. 6.12 а), которая имеет преимущества в изготовлении и эксплуатации. [19]
Материальный метод, описанный в § 3 - 6, приводит к более простой формулировке уравнений движения, чем метод контрольного объема, который был использован выше для получения уравнения неразрывности. Определяя сумму сил, действующих на жидкую частицу, необходимо рассматривать как массовые, так и поверхностные силы, о. Массовые силы могут возникнуть, например, под действием земного притяжения или электромагнитных полей. К таким силам относится кориолисо-ва сила. [20]
Это уравнение, устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике напряженности поля в нем, представляет собой наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Его можно назвать дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [21]
Это уравнение, устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике напряженности поля в нем, представляет собою наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Его можно назвать дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [22]
Это уравнение, устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике напряженности поля в нем, представляет собой наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Его можно назвать дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [23]
В том случае, когда на систему материальных точек наложены только двусторонние связи, теорема Лагранжа получает более простую формулировку. [24]
Уравнение (1.5), устанавливающее пропорциональность плотности тока в проводнике от напряженности поля в нем, представляет собой наиболее общую и простую формулировку закона Ома. Это уравнение часто называют дифференциальной формой закона Ома ( хотя в него и не входят производные), потому что оно устанавливает связь между величинами, относящимися к одной определенной точке проводника. [25]
Для пояснения того, что понимается здесь под волновой функцией, необходимо сделать несколько замечаний, усложняющих эту простую формулировку. [26]
Например, в одном отделе помощник контролера, ответственного за отчетность, указал, что одна из его задач имеет простую формулировку. На вопрос, что это за задача, он ответил: Ежемесячно готовить и распределять между руководителями отделов отчет по сбыту: на пятый день работы по окончании месяца. [27]
Этот закон инерции ( или неизменности), безусловно, не так очевиден, как могло бы показаться по его простой формулировке. Наш опыт не дает нам примеров тел, которые действительно отделены от среды постоянных внешних влияний; пытаясь представить себе, как они движутся с постоянной скоростью по своим уединенным прямолинейным траекториям в астрономическом пространстве, мы сразу сталкиваемся с вопросом о том, что такое абсолютно прямая траектория в абсолютно покоящемся пространстве - понятия, с которыми нам предстоит иметь дело несколько позднее. В настоящий же момент будем понимать закон инерции в том ограниченном смысле, какой имел в виду Галилей. [28]
Для многих процессов неупругой деформации и разрушения, которые для малых объемов не могут рассматриваться как проходящие в изолированных системах, простая формулировка условий равновесия, по-видимому, еще отсутствует. Поэтому чисто механическое рассмотрение процесса нагружения ( например, как перехода упругой энергии, накопленной ее внешним источником-машиной, в среднюю энергию деформации нагружаемого тела - образца) в ряде случаев недостаточно, так как деформация определяется в значительной мере микроскопическими и более локальными процессами, связанными с тепловыми, физико-химическими и структурными процессами. [29]
Использование принципа излучения в такой форме, естественно, затруднено, однако, как следует из анализа конкретных задач, трудно надеяться на возможность более простой формулировки условий однозначности. Трудности математического характера, возникающие при постановке граничных задач теории упругости, отражают сложность физического процесса распространения упругих волн. [30]