Cтраница 2
Следовательно, распределение напряжений не зависит в пределе от фактического характера краевого условия и определяется результирующим моментом. В третьем случае в выражении (2.24) присутствуют члены, входящие в решение (2.25), однако они не являются главными, и поэтому в пределе напряженное состояние будет определяться лишь первым слагаемым. Существенно, что это слагаемое зависит от функции ф и, следовательно, от характера фактически задаваемой нагрузки. Таким образом, приходим к примеру, противоречащему общепринятой формулировке принципа Сен-Венана. [16]
Из этого последнего уравнения следует, что если закон Генри не применим, то Я зависит от концентрации на границе раздела фаз и оба коэффициента ( KY и К) будут изменяться от изменения концентрации, даже если коэффициенты массоотдачи kY и kc определяться концентрациями не будут. Если газ хорошо растворим в жидкости, то значение Я невелико, и / Су ky - В таком случае сопротивление со стороны жидкой фазы будет пренебрежимо мало, и поток равен kY ( Урв - HCQB) kY ( Урв - Y QB), где YQB HCQB есть мольная доля в газе, отвечающая равновесию с объемом жидкой фазы. Если растворимость газа относительно небольшая ( значение Я велико), то сопротивление со стороны газа l / kY становится пренебрежимо малым в сравнении с сопротивлением со стороны жидкой фазы H / kc, в результате чего Кс kc Я / Су. Относительные значения индивидуальных сопротивлений фаз, очевидно, зависит от растворимости газа, которую характеризует постоянная закона Генри. Так следует понимать общепринятые формулировки, что сопротивление со стороны жидкой фазы контролирует процесс абсорбции сравнительно малорастворимого газа и сопротивление со стороны газовой фазы контролирует процесс, когда абсорбируется ( или де-сорбируется) относительно хорошо растворимый газ. Отношение kc / kY, вероятно, необходимо учитывать при определении любого предельного значения Я, при котором можно не принимать во внимание сопротивление той или другой отдельной фазы. [17]
В своем трактате Общие принципы движения жидкостей ( 1755) Эйлер впервые вывел основную систему уравнений движения идеальной жидкости, положив этим начало аналитической механике сплошной среды. Гидродинамика обязана Эйлеру расширением понятия давления на случай движущейся жидкости. Стоит вспомнить слова Эйлера относительно того, что жидкость до достижения тела изменяет свое направление и скорость так, что, подходя к телу, протекает мимо него вдоль его поверхности и не прилагает к телу никакой другой силы, кроме давления, соответствующего отдельным точкам соприкосновения. В этих словах Эйлера, в противовес ньютонианским взглядам на ударную природу взаимодействия твердого тела с набегающей на него жидкостью, выдвигается новое для того времени представление об обтекании тела жидкостью. Давление определяется не наклоном поверхности в данной точке к направлению набегающего потока, а движением жидкости вблизи этой точки поверхности. Эйлеру принадлежит первый вывод уравнения сплошности жидкости ( в частном случае движения жидкости по трубе это уравнение в гидравлической трактовке было дано задолго до Эйлера в 1628 г. учеником Галилея Кастелли), своеобразная и ныне общепринятая формулировка теоремы об изменении количества движения применительно к жидким и газообразным средам, вывод турбинного уравнения, создание теории реактивного колеса Сег-нера и многое другое. [18]
В своем трактате Общие принципы движения жидкостей ( 1755) Эйлер впервые вывел основную систему уравнений движения идеальной жидкости, положив этим начало аналитической механике сплошной среды. Гидродинамика обязана Эйлеру расширением понятия давления на случай движущейся жидкости. Стоит вспомнить слова Эйлера относительно того, что жидкость до достижения тела изменяет свое направление и скорость так, что, подходя к телу, протекает мимо него вдоль его поверхности и не прилагает к телу никакой другой силы, кроме давления, соответствующего отдельным точкам соприкосновения. В этих словах Эйлера, в противовес ньютонианским взглядам на ударную природу взаимодействия твердого тела с набегающей на него жидкостью, выдвигается новое для того времени представление об обтекании тела жидкостью. Давление определяется не наклоном поверхности в данной точке к направлению набегающего потока, а движением жидкости вблизи этой точки поверхности. Эйлеру принадлежит первый вывод уравнения сплошности жидкости ( в частном случае движения жидкости по трубе это уравнение в гидравлической трактовке было дано задолго до Эйлера в 1628 г. учеником Галилея Кастелли), своеобразная и ныне общепринятая формулировка теоремы об изменении количества движения применительно к жидким и газообразным средам, вывод турбинного уравнения, создание теории реактивного колеса Сегнера и многое другое. [19]