Cтраница 3
Теперь уже обе формы уравнений движения - уравнения, выражающие второй закон Ньютона, и уравнения Лагранжа1) - в равной мере обычны для физики. Поэтому возникает мысль о возможности при построении новых систем механики постулировать взамен нового второго закона Ньютона утверждение о том, что движение описывается уравнениями Лагранжа. [31]
Дифференциальная и интегральная формы уравнений динамики жидкости. [32]
В этом случае сохраняются формы уравнений, характеризующих термодинамические свойства идеальных растворов. [33]
Естественно, операторная и аналитико-алгоритмическая формы уравнений измерений должны быть согласованы. Это означает, что каждое элементарное измерительное преобразование, представляемое оператором R раскрывается соответствующим аналитико-алгоритмическим описанием с сохранением его места в последовательности всех составляющих измерительную процедуру преобразований. Таким образом, аналитико-алгоритмическое представление есть не что иное, как конкретизация представленной операторной формой переменной. Аналитико-алгоритмическое описание производится как с помощью традиционной символики, принятой в математике, так и специальной, выражающей измерительные преобразования и объекты. [34]
Алгоритм обеспечивает сходимость вне зависимости от формы уравнения и в качестве исходного приближения требует одного значения аргумента. [35]
Рассмотрим дальнейшие преобразования для 1 - й формы уравнений. [36]
В проводимых далее рассуждениях будут использоваться такие формы уравнения изопотенциал, которые позволяют получать необходимые результаты наиболее простым образом. Оказывается, что некоторые результаты получаются особенно легко, если уравнение изопотенциалы выражено в метрике потенциала Гиббса. [37]
Уравнения (4.68) и (4.69) представляют собой две полные формы уравнения конвективной диффузии к вращающему диску, действительные для различных областей диффузионного пространства. [38]
Выражения (5.43) и (5.45) представляют собой две эквивалентные формы уравнений теплового баланса. [39]
С помощью приведенных выше соотношений могут быть получены видоизмененные формы уравнения Дюгама - Маргулеса. [40]
Задача 9.3. Показать, что эйлерова и лагранжева формы уравнения неразрывности, эквивалентны. [41]
С помощью приведенных выше соотношений могут быть получены видоизмененные формы уравнения Дюгема - Маргулеса. [42]
В этой же работе выписаны уравнения Навье-Стокса с использованием такой формы уравнений переноса энергии и массы компонентов [188], которая дает существенно более простые выражения для коэффициента теплопроводности смеси и для термодиффузионных отношений в любом приближении теории Чемпена-Энскога. В случае смесей электронейтральных компонентов достаточным является учет минимального числа членов разложения функции распределения по полиномам Со-нина, обеспечивающих получение ненулевых значений соответствующих коэффициентов переноса: одного для коэффициентов диффузии и двух для коэффициентов термодиффузии. [43]
В табл. 4.1 да - ы соотношения для перехода от одной формы уравнений к любой другой. [44]
Если заряды и токи распределены в пространстве непрерывно, то обе формы уравнений Максвелла - интегральная и дифференциальная - эквивалентны. Однако если имеются поверхности разрыва - поверхности, на которых свойства среды или полей меняются скачкообразно, то интегральная форма уравнений является более общей. [45]